Волна, амплитуда закрытой трубе

Вследствие отражения звуковых волн у концов трубы столб воздуха, заключенный в трубе конечной длины и диаметра, малого но сравнению с длиной волны, как и стержень, представляет собой одномерную колебательную систему, обладающую определенными нормальными колебаниями — основным тоном и гармоническими обертонами. Частоты этих колебаний и распределение их амплитуд вдоль трубы, а также возникновение резонанса при вынужденных колебаниях определяются совершенно теми же условиями, что и в случае стержня, причем закрытый конец трубы аналогичен закрепленному концу стержня, а открытый конец трубы — свободному 154). [c.734]

Функция ( .96) должна быть периодической с периодом, равным периоду вынуждающих колебаний ( .93). Чтобы это условие выполнялось, считаем / непрерывной в интервале О < со/2а (г + Т ) < п а в последующих интервалах длиной л находим ее с помощью периодического продолжения. При этом на концах интервалов решение будет терпеть разрыв. Следовательно, при ( .93), ( .94) и точном резонансе в среде возможно возникновение сферических ударных волн. В отличие от случая закрытой трубы их интенсивность зависит не только от амплитуды возбуждающих колебаний и расстояния между границами, но и от координат границ. Выражение для возмущения давления [c.156]

Рассмотрим в заключение случай, когда труба № 2 хотя и не закрыта, однако У очень мало по сравнению с Ух, как на рис. 20, б понятно, что (согласно (47)) в этом случае величина glf близка к 1 (значению этой величины для закрытой трубы, где Уа = 0), но (48) дает довольно удивительный результат, что /г// почти равно 2. Поскольку, согласно предположению, Уа мало, то поток энергии У г в трубе Л 2 невелик действительно, его отношение (51) к падающему потоку энергии всего лишь около 4 (У2/У1). Тем не менее амплитуда давления в проходящей волне приблизительно в два раза больше, чем в падающей волне это имеет место, в сущности, потому, что на почти закрытом конце трубы № 1 происходит почти полное положительное отражение и, таким образом, создается почти удвоенная амплитуда давления, на что труба № 2 отвечает соответственно. [c.136]

Начало четвертого этапа характеризуется ситуацией, при которой давление у входа в трубу со стороны резервуара (р) больше, чем со стороны трубы р—Ар), жидкость из резервуара начнет втекать в трубу со скоростью и и давление в ней будет возрастать до р. При этом фронт первоначального давления х—х станет перемещаться в задвижке со скоростью распространения ударной волны. К концу этапа скорость во всей трубе равна и, а давление р. Но так как задвижка закрыта, то, начиная с конца четвертого этапа, процесс гидравлического удара начнет повторяться. При гидравлическом ударе часть энергии жидкости переходит в теплоту, поэтому с течением времени амплитуда колебаний давления Ар затухает и процесс приостанавливается. [c.67]

Как было показано раньше, две бегущие в противоположном направлении синусоидальные волны с одинаковой частотой и амплитудой образуют стоячую волну. При отражении синусоидальной волны, бегущей по трубе, от закрытого (или открытого) конца всегда в трубе образуется стоячая волна, если при отражении не происходит потерь энергии. Таким образом, в закрытой с обоих концов трубе или на струне с закрепленными концами возможны гармонические колебания в виде стоячих волн, при которых у закрытого конца трубы имеется узел еолны смещения-, то же наблюдается и у закрепленных концов струны. [c.495]

На рис. 5.4 показана схема перехода горения газовой смеси при поджигании ее у закрытого конца трубы [30]. Физической причиной возникновения детонации является взрыв адиабатически сжатой газовой смеси. На начальном этапе горения (см. рис. 5.4) образуется ламинарное пламя П. В результате расщирения продуктов сгорания перед фронтом пламени возникает волна сжатия 5, за которой происходит ускорение движения фронта пламени и непрореагировавщей газовой смеси. В дальнейшем в связи с турбулизацией потока газа перед пламенем оно превращается в турбулентную область сгорания. В результате увеличивается скорость распространения пламени относительно несгоревщей смеси, что приводит к увеличению давления и температуры в волне сжатия. Прогрессивное увеличение амплитуды волны сжатия происходит до тех пор, пока не создаются условия, необходимые для взрывного воспламенения адиабатически сжатой смеси и перехода процесса в детонационный. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...