Термодинамика сверхпроводящего перехода

ТЕРМОДИНАМИКА СВЕРХПРОВОДЯЩЕГО ПЕРЕХОДА [c.239]

При рассмотрении термодинамики сверхпроводящего перехода не учитывались изменения объема при этом переходе, а также зависимость от давления. Учтем эти изменения и найдем выражения для скачков Да и Де. [c.367]

Термодинамика сверхпроводящего перехода [c.166]

Многие металлы и сплавы при низких температурах, близких к о К, испытывают фазовое превращение, переходя в так называемое сверхпроводящее состояние. Наиболее бросающимся в глаза свойством вещества в этом состоянии является полное отсутствие сопротивления прохождению электрического тока, что и было обнаружено уже в первых экспериментах (1911 г., Камерлинг - Оннес). Следует отдавать себе отчет в том, что ток, протекающий по проводнику, представляет собой неравновесный процесс, связанный с существованием потока заряженных частиц, и поэтому эффект исчезновения сопротивления не есть объект изучения термодинамики равновесных процессов и должен изучаться кинетикой. [c.149]

Отметим, что с аналогичной ситуацией мы сталкиваемся при изучении жидкого гелия. Вязкость как неравновесный процесс выравнивания скорости направленного движения не входит в компетенцию термодинамики. Однако сверхтекучая и нормальная модификации гелия (Не I и Не II) представляют собой две термодинамические фазы, а превращение одной в другую — фазовый переход второго рода. Поэтому переход металла из нормального состояния в сверхпроводящее в отсутствие тока и превращение Не I в Не II при отсутствии потока жидкости могут изучаться термодинамическими методами. [c.150]

Термодинамика перехода в сверхпроводящее состояние. [c.435]

Группа б. Элементы этой группы интересны с точкп зрения изучения термодинамики сверхпроводящего перехода. Преимуп ество их состоит в том, что как величина так и температуры вepxиpoвoдяп eгo перехода для них сравнительно великп. Благодаря высокому значению Нд теплоемкость l мала, что позволяет легко выделить электронную часть теплоемкости. [c.351]

Поскольку мы знаем, что критическое 1[оле зависит от давления, мы можем пользоваться уравнением (13.3), связывающим разность свободных энергий с критическим нолем, для получения соотношений между некоторыми свойствами обеих фаз, как это обычно делается в термодинамике (см. гл. IX, раздел 3). В частности, с его помощью можно пока.чать, что объем сверхпроводящей фазы превышает объем нормальной фазы для всех температур ниже точки перехода. Разница в объемах возрастает от иуля при Г,,р. (так как переход является переходом второго рода) до нескольких десятимиллиопных при 0° К. Можно ожидать также, что сверхпроводящая фаза будет обладать меньшей сжимаемостью, чем нормальная, причем относительные изменения сжимаемости будут составлять около 10 " при всех температурах. Далее, разность коэффициента теплового расширеш1я нормальной и сверхпроводящей фаз дол-нша быть порядка 10 на 1° К. Эта разность приблизительно равна коэффициенту расишрения нормальной фазы, но величины такого порядка трудно поддаются измерению. [c.640]

Термодинамика перехода в сверхпроводящее состояние (435). Уравнение Лондонов (440). Длина когерентности (443). Теория сверхпроводимости Бардина —Купера — Шриффера (446). Основное состояние в теории БКШ (448). Незатухающие токи (449). Одночастичное туннелирование (451). Сверхнрозодники второго рода (453). [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...