ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамика сверхпроводящего перехода из "Термодинамика " Применим уравнения Эренфеста (12.11) к переходу проводника из нормального состояния п в сверхпроводящее состояние s при отсутствии магнитного поля. Как известно, такие превращения осуществляются у некоторых проводников при определенной температуре Т . Сверхпроводимость можно разрушить, если наложить достаточно сильное магнитное поле Н . [c.239] Если проводник находится в магнитном поле, то превращение его в сверхпроводящее состояние сопровождается тепловым эффектом и, следовательно, является фазовым переходом первого рода. В. Кеезом показал, что в этом случае переход определяется уравнением Клапейрона—Клаузиуса. При отсутствии магнитного поля теплота перехода равна нулю и превращение и в s является фазовым переходом второго рода. [c.239] Температурный ход теплоемкости при сверхпроводящем переходе (при отсутствии магнитного поля) изображен кривой на рис. 44. [c.241] При 7 =7 с напряженность критического поля Яс = 0 тогда из формулы (12.19) находим Sj —S = 0, что отвечает фазовому переходу второго рода, при котором [см. [c.241] Это свидетельствует о том, что сверхпроводящая фаза является более упорядоченной. [c.242] По третьему началу термодинамики, при Г=ОК энтропии фаз равны нулю и, следовательно, Ss — S = 0. В этом пределе производная напряженности критического поля по температуре должча обратиться в нуль. [c.242] Удельная теплота перехода проводника из сверхпроводящего в нормальное состояние X=T S — Ss) равна нулю в нулевом поле и положительна при Яс 0. Таким образом, при изотермическом переходе сверхпроводника в нормальное состояние происходит поглощение теплоты, а при соответствующем адиабатном переходе образец охлаждается. На этой основе был предложен метод получения низких температур адиабатным намагничиванием сверхпроводника. [c.242] Вернуться к основной статье