ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамика сверхпроводящего перехода из "Термодинамика и статистическая физика " Применим уравнения Эренфеста (10.11) и (10.12) к переходу проводника из нормального состояния п в сверхпроводящее состояние S при отсутствии магнитного поля. Как известно, такие превращения осуществляются у некоторых проводников при определенной температуре Тс. Сверхпроводимость можно разрушить, если наложить достаточно сильное магнитное поле Же. [c.166] Если проводник находится в магнитном поле, то превращение его в сверхпроводящее состояние сопровождается тепловым эффектом и, следовательно, является фазовым переходом первого рода. В. Кеезом показал, что в этом случае переход определяется уравнением Клапейрона — Клаузиуса. При отсутствии магнитного поля теплота перехода равна нулю и превращение п в s является фазовым переходом второго рода. [c.167] Температурный ход теплоемкости при сверхпроводящем переходе (при отсутствии магнитного поля) изображен кривой на рис. 29. [c.168] При Т=Тс напряженность критического поля Жс= тогда из формулы (10.19) находим S,—5 =0, что отвечает фазовому переходу второго рода, при котором (см. (10.20)) получаем формулу Рутгерса (10.16). [c.169] По третьему началу термодинамики, при 7=0 К энтропии фаз равны нулю и, следовательно, Sj—S = 0. В этом пределе производная критического поля по температуре должна обратиться в нуль. [c.169] Удельная теплота перехода проводника из сверхпроводящего в нормальное состояние X=T(Sn—Ss) равна нулю в нулевом поле и положительна при 3ёс 0. Таким образом, при изотермическом переходе сверхпроводника в нормальное состояние происходит поглощение теплоты, а при соответствующем адиабатном переходе образец охлаждается. На этой основе был предложен метод получения низких температур адиабатным намагничиванием сверхпроводника. [c.170] Вернуться к основной статье