Распределение в кластере магнитного момента

Распределение в кластере заряда 246, 247, 250, 254 магнитного момента 246, 247 Распределение частиц по размерам 9, [c.364]

Благодаря сильному неравенству значений га и га кластер Fei5 обладает средним магнитным моментом на атом, равным 2,2 магнетона Бора ( Хв), тогда как у массивного железа соответствующая величина составляет 2,7 [Хв- Весьлга приближенная оценка дает следующее распределение магнитного момента по объему кластера [c.246]

Для ванадия = 1,25 вн, где а — нормальный равновесный параметр решетки, В случае при увеличении Яц до 1,4 вн получены следующие результаты. Во-первых, величина и знак магнитных моментов для центрального и периферийных атомов являются чувствительными функциями размеров кластера. Во-вторых, в кластере наблюдается более сложное расположение спинов, чем допускают условия симметрии в зонной теории для однородного ферромагнетика. Это усложненное распределение спинов происходит при проме-жуточны.х значениях измененного параметра решетки и представляет собой либо искаженное антиферромагнитное состояние, подобное Сг15, при а=1,1 а , либо смешанное ферроантиферромагнитное состояние при а = (1,2- 1,3) Ян1 характеризуемое тем, что у некоторых ближайших соседей спины параллельны, тогда как у других они антипараллельны. [c.247]

Наиболее существенное отличие кластера Fe s от массивного металла состоит в том, что у первого имеется три разных типа атомов с различным окружением, тогда как все атомы бесконечной решетки эквивалентны. Вычисления авторов работы [737] подтвердили установленное ранее [735] неоднородное распределение заряда по объему Fej5. Согласно их расчетам у центрального атома имеется один избыточный электрон по сравнению с периферийными атомами. Этот электрон обладает спином, ориентированным противоположно направлению большинства спинов системы. Следовательно, магнитный момент, связанный с центральным атомом, оказывается меньше, чем у периферийных атомов. Уменьшение магнитного момента обусловлено главным образом различием числа й-электронов, однако имеются также непренебрежимые вклады от s- и / -состояний. [c.250]

Рис. 5, Теоретические модели стекла, а — идеальное спиновое стекло, характеризующееся низкой концентрацией магнитных моментов, распределенных в решетке совершенно случайно. Пред-полагается, что спины испытывают дальнодействующее взаимо-д твие /, энергия которого периодически меняет знак при уве-личении расстояния, б непрерывная случайная сетка в. стеклообразных слоях В2О3 1Ли АзгЗез с максимальным беспорядком. 0 —частично полимеризовайные кластеры в стекле содер-

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...