Вихревая пелена прямоугольная

Рис. 15.5. Форма вихревой пелены прямоугольного крыла V =1,0 а=20°) с учетом Н = О, I, кривые 1) и без учета (//= =, кривые 2) влияния поверхности раздела

Даже для расположенных вблизи лопастей элементов такой поверхности можно надеяться получить удовлетворительную аппроксимацию посредством использования сетки дискретных вихрей с большим радиусом ядра (для уменьшения скорости вблизи вихря). Представление непрерывной вихревой пелены сеткой дискретных вихрей наиболее экономно в отношении объема вычислений. Однако возможны случаи, когда для повышения точности расчета скоростей требуется использование не сеток, а площадок с непрерывно распределенными вихрями. Такое представление желательно, например, для участков пелены, непосредственно примыкающих к задней кромке лопасти, и для сходящих с впереди идущей лопасти участков пелены, вблизи которых проходит следующая лопасть. Одним из конечных элементов, для которых интегрирование определяемых формулой Био — Савара скоростей имеет смысл выполнить аналитически, является плоская прямоугольная вихревая площадка. [c.495]

Для уточнения результатов сходящую с внутренней части лопасти завихренность можно представить не сеткой вихревых отрезков, а системой плоских прямоугольных элементов вихревой пелены (вихревых площадок) (рис. 13.7). Концевой [c.657]

Вихревая пелена 83, 86 -- прямоугольная 144 [c.1022]

Логарифмическая особенность на остальных участках пелены связана лишь с дискретностью принятой модели, поскольку описание криволинейной вихревой поверхности посредством плоских вихревых прямоугольников приводит к появлению бесконечной кривизны в местах их стыка. Более того, при моделировании винтовой поверхности прямоугольными элементами возникают места пропусков или накладывания частей прямоугольников друг на друга. Именно такая аппроксимация реальной системы вихрей приводит к появлению бесконечных скоростей. При плавном, не имеющем разрывов и бесконечной кривизны соединении вихревых элементов логарифмические особенности в местах их стыковки взаимно уничтожаются. Исключить такую особенность у прямоугольных вихревых элементов путем перехода к вихревым трубкам конечного переменного сечения довольно сложно. Лучше всего, по-видимому, просто строить расчеты таким образом, чтобы в них не приходилось производить вычисление скоростей вблизи кромок вихревых элементов. [c.497]

Уилмер [W.99] разработал лопастную вихревую теорию винта на висении и при полете вперед. Дискретные спиральные вихревые пелены, сходящие с лопастей, в этой теории представлены прямоугольными пеленами, соответствующим образом ориентированными и размещенными под лопастями. В случае прямоугольных пелен можно получить замкнутые выражения для индуктивной скорости. [c.144]

Ф и г. 4. Пример расчета вихревой пелены около прямоугольного крыла, обтекаемого несжимаемой жидкостью под углом атаки 15 [2]. о-вид сбоку б-вид свсрху. [c.240]

В. Н. Жигулев (1954) разработал схему крыла малого удлинения, в которой непрерывная вихревая пелена, сбегающая с передних кромок треугольного крыла или боковых кромок прямоугольного крыла, заменяется вертикально расположенной плоской вихревой поверхностью, так что за крдлом вихревая пелена имеет желобообразную форму. Интенсивность сбегающих с передних или боковых кромок вихрей определяется при этом из условия ограниченности скорости на передней или боковой кромке. [c.97]

Изменение угла скоса потока позади крыла с расстоянием показано на фиг. 94, где вычерчены кривые для зллипти-ческого н для прямоугольного крыльев с удлинением л = 2 0-1 унктирные кривые показывают соответствующие значения для случаев равно.мерной и эллиптической Нагрузки, когда пренебрегается свертыванием сбегающей вихревой пелены. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...