Забродский

В [18] приводятся расчетные данные щ для широко полидисперсного слоя. Однако, очевидно, справедливо мнение Забродского [19], что использование их для количественных инженерных расчетов вряд ли оправдано. [c.39]

В модели. Забродского [105] кондуктивная составляющая определена из предположения, что когда диаметр частиц или их скорость, а также срр достаточно велики, [c.79]

Забродский С. С. О теплообмене высокотемпературных псевдо-ожиженных слоев с поверхностями.— В кн. Тепло- и массообмен в дисперсных системах. Мн., 1965, с. 52—57. [c.201]

С. с. Забродский [233] рассмотрел теоретически вопрос о теплообмене стенки с кипящим слоем, сделав предположение, что основное термическое сопротивление теплообмену сосредоточено в газовом слое, отделяющем стенку от ближайшего ряда непрерывно сменяющихся частиц. Предполагая далее, что градиент температуры в частице отсутствует и что частица за время между двумя касаниями успевает принять температуру ядра слоя, а гакже пренебрегая лучистым теплообменом и изменением коэффициента теплоотдачи по высоте стенки (плоской), С. С. Забродский аналитически получил выражение коэффициента теплообмена кипящего слоя со стенкой, относя его к разности температур между стенкой и ядром кипящего слоя [c.368]

Забродский Сергеи Степанович [c.2]

Забродский С, С., К вопросу об эффективной теплопроводности развитого псевдоожиженного (кипящего) слоя, ИФЖ, т. 2, 1959, № 1. [c.280]

Забродский С. С., Псевдоожиженный слой—средство интенсификации охлаждения топочных газов, сб. Тепло- и массоперенос , т. 3, Госэнергоиздат, 1963. [c.280]

Забродский С. С., Гидродинамика и теплообмен в псев-доожиженном (кипящем) слое, Госэнергоиздат, 1963. [c.280]

Забродский С. С., Некоторые аспекты теплообмена в псевдоожиженном слое, сб. Тепло- и массоперенос , т. 5, изд-во Энергия , 1966. [c.280]

Забродский С. С. и др., Безокислительный нагрев металла в аппаратах с псевдоожиженным (кипящим) слоем, сб. Тепло- и массоперенос , т. 5, изд-во Энергия , 1966. [c.280]

Из изложенного выше следует отметить необходимость дифференцированного в зависимости от характера псевдоожижения подхода к данным моделям. По мнению Баскакова [49], пакетные модели справедливы для пузырькового и, возможно, турбулентного режимов псевдоожижения. Механизм теплообмена с газовыми пузырями при низкой концентрации частиц, естественно, иной, чем со сплошной фазой слоя. Здесь наиболее приемлемой может быть модель Забродского [20] или Буевича [74], согласно которой частицы получают тепло от газа, выполняя роль стоков тепла в стационарном газовом пограничном слое. Что же касается слоев крупных частиц, то все перечисленные модели, за исключением, возможно, Васана и Алювалья, не отражают сущность процесса. [c.60]

Как указывалось выше, диаметр частиц псевдоожи-женного материала является одним из основных факторов, определяющих интенсивность теплообмена между псевдоожиженным слоем и поверхностью. В формуле, предложенной ЗабродскИм [20] для атах, показатель степени при d равен —0,36, т. е. в псевдоожиженном слое мелких частиц с ростом диаметра максимальный коэффициент теплообмена должен резко уменьшиться. [c.109]

Псевдоожиженнцй слой представляет собой разновидность концентрированной гетерогенной среды — рассеивающей, поглощающей и излучающей (диапазон изменения порозности псевдоожиженного слоя 0,4—0,9 [3]). В дальнейшем под концентрированной дисперсной средой понимается система, концентрация частиц в которой соответствует этому диапазону. Явления, которые в принципе могут возникнуть при взаимодействии излучения с подобной системой, рассматриваются в работах [19, 20, 126]. В частности, Забродский предполагает существенность следующих эффектов [19] [c.131]

Своеобразно сказывается на теплообмене варьирование такой физической характеристики частиц и ожижаю-щего агента, как плотность. Очевидно, в данном случае правильнее было бы оперировать с уже известной нам объемной теплоемкостью. Однако в настоящее время единого мнения о влиянии ее на теплообмен кипящего слоя с поверхностью у специалистов по псевдоожижению не сложилось. В процессе теплообмена слоя с поверхностью особенно для кипящих слоев мелких частиц, исследователи расходятся в количественной оценке роли объемной теплоемкости. Объясняется это в первую очередь трудностями в постановке чистого эксперимента. Вероятно, на данном этапе можно ограничиться полученной С. С. Забродским в результате статистической обработки экспериментальных данных зависимостью [c.147]

Перечисленные выше факторы наглядно иллюстрирует эмпирическая формула С.С. Забродского [58] для составляющей максимального коэффициента теплоотдачи ВтДм . К), связанной с [c.103]

Забродский С. С., Вопросы теплообмена в псевдоожи-женном слое, сб. Применение кипящего слоя в народном хозяйстве СССР , Цветметинформация, 1965. [c.280]

Забродск ий С. С., Горбачев Л. В., О рациональной схеме сушки тканей с помощью псавдоожпженного слоя промежуточного теплоносителя, сб. Исследо вание теплообмена в технологических процессах и аппаратах , изд-во Наука и техника , Минск, 1966, [c.281]

Забродский С. С. и др.. Исследование влияния высоты поверхности на интенсивность теплообмена с псевдоожижеиным слоем, Сб. Вопросы интенсификации переноса тепла и массы в сушильных и термических процессах , изд-во Наука и техника , Минск, 1967. [c.281]

Забродский С. С., Шлапкова Я. П., Гидродинамика псевдоожиженпого слоя при неглубоком вакууме, сб. Тепло- и мас-сообмен в дисперсных системах , изд-во Наука и техника , Минск, [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...