Адиабатное расширение в вакуум

Это соотношение показывает, что в общем случае температура газа при адиабатном расширении в вакуум уменьшается поскольку для реального вещества всегда [c.250]

Для идеального газа, как показано в 2-4, адиабатное расширение в вакуум не сопровождается изменением температуры. В самом деле, поскольку для идеального газа в соответствии с уравнением (2-34) [c.250]

Изменение энтропии фотонного газа в результате осуществления этого обратимого процесса (равное изменению энтропии в рассматриваемом необратимом процессе адиабатного расширения в вакуум) определяется следующим очевидным соотношением [c.200]

Если теперь предположить, что pi = О, т. е. что истечение происходит в среду, где имеется полный вакуум, то следовало бы ожидать, что расход должен быть максимальным. Однако по формуле (163) он получается равным нулю, как и для случая рг = р . Причина такого неожиданного результата будет ясна, если исследовать формулу расхода (162). С уменьшением давления рг увеличиваются величины Vi и q. Но вначале адиабатного расширения скорость увеличивается быстрее, чем объем Vi, и расход G возрастает. Достигнув некоторого максимума, расход начинает уменьшаться. Это происходит потому, что при дальнейшем [c.138]

Адиабатное расширение реального газа в вакуум [процесс Джоуля] [c.248]

Рассмотрим еще один типичный необратимый процесс в реальном газе — адиабатное расширение газа в вакуум без отдачи внешней работы. [c.248]

Выясним теперь закономерности процесса адиабатного расширения реального газа в вакуум. [c.248]

Применительно к рассматриваемому процессу адиабатного (dQ=0) расширения реального газа в вакуум (Ро=0 и, следовательно, dL—p dV=b — газ расширяется, не совершая работы) получаем отсюда [c.249]

Во втором случае (рис. 9-6) аппарат состоит из паровой турбины (или поршневой машины) с идеальной тепловой изоляцией стенок, в которой происходит адиабатное расширение пара до глубокого вакуума, соответствующего температуре Tq (по линии 1-2), конденсатора с идеально теплопроводными стенками, в котором происходит изобарно-изотермическая конденсация пара по линии 2-3, и, наконец, насоса с идеально-теплопровод-ными стенками, в котором осуществляется изотермическое повышение давления воды до ро. [c.148]

Процесс адиабатного расширения фотонного газа в вакуум. Рассмотрим необратимый процесс в фотонном газе — адиабатное расширение фотонного газа Б вакууме без совершения работы. [c.198]

В то же время есть основания полагать, что вихревой эффект Ранка позволяет получать температуру холодного потока Тс<Та, и, таким образом, значение Та, определяемое соотнощением (7-14), не является предельным значением температуры холодного потока. В пользу этого предположения свидетельствуют и опытные данные. Они показывают, что из-за вакуума в осевой части вихря термодинамическая температура газовых частиц в ней может быть ниже Те. Поэтому газовые частицы, образующие выходящий через диаграмму при атмосферном давлении холодный поток, при расщирении будут отдавать тепло частицам, находящимся в осевой части вихря. Этот процесс теплообмена может привести при достаточно совершенной конструкции вихревой трубы к тому, что будут достигнуты температуры, более низкие, чем те, которые отвечают адиабатному расширению. [c.187]

Если этот процесс рассмотреть детальнее, то он окажется более сложным. Предположим, что оба сосуда адиабатно изолированы не только от окружающей среды, но сначала и друг от друга. Тогда газ, находящийся в первом сосуде, будет расширяться адиабатно и из-за этого охлаждаться. Ведь газ не может знать , совершит ли вытекшая его часть работу в каком-либо цилиндре или послужит только для заполнения вакуума. Но по обе стороны от места дросселирования температура всегда одинакова, после того как интенсивные турбулентные потоки затухнут за счет трения. Тотчас после открытия крана газ с температурой, которая равна температуре в заполненном сосуде, поступает в вакуум. В дальнейшем газ, вытекший вначале, будет адиабатно сжиматься последующими порциями газа. С другой стороны во второй сосуд будут в дальнейшем попадать потоки газа из первого сосуда, в котором температура понизилась вследствие адиабатного расширения. Эти потоки газа будут смешиваться с тем газом, который уже находится во втором сосуде. Следовательно, тотчас после выравнивания давления в сосудах будут существенные разности температур, которые лишь впоследствии выравняются за счет теплопроводности. При этом в случае идеального газа в конечном итоге установится температура, равная начальной. [c.94]

Это положение наглядно иллюстрируется Г -дпаграм-мой цикла Ренкина для установки, работающей насверх-критических параметрах при глубоком вакууме в конденсаторе (рис. 12-12). На этой диаграмме адиабатное расширение пара в турбине изображается линией 1-2, конденсация его—лпиией 2-3, адиабатное повышение давления воды в насосе — линией 3-4 и, наконец, изобарный [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...