Уравнение Бернулли квадратное

Чтобы понять получившийся результат, во-первых, заметим, что согласно (6.81) величина А — безразмерная, но В имеет размерность, обратную длине. Во-вторых, из (6.86) следует, что А<5 /<5о Зт - Второй член в правой части (6.86) возник при интегрировании по нелинейному всегда дозвуковому подслою. Поэтому для течений разрежения, т.е. для > О, этот член всегда отрицательный. Знак первого члена зависит, конечно, от формы профиля числа М в основной части пограничного слоя. Однако почти всегда доминирует сверхзвуковая часть профиля и поэтому первый член в квадратных скобках при <С 1 является положительным. Заметим, что для режимов течения с невязким течением в области 3 рассмотрение случая < О в силу уравнения Бернулли не имеет физического смысла. [c.270]

Используя это равенство и соотношения (4-146)—(4-148), а также отмеченные выше допущения, и рассуждая аналогично сказанному в 4-14, получаем в результате совместного решения уравнения Бернулли (4-154) и уравнения количества движения, следующее квадратное уравнение [c.158]

Однако было бы ошибочно думать, что данное положение может быть принято без оговорок и всегда. Если бы оно было верно во всех случаях, то мы в праве были бы ожидать увеличения тонкости распыливания и при противодавлении в 100, 200 и выше атмосфер. В действительности трудно рассчитывать на такой результат. Когда начальное давление впрыскивания равно 280 ат, а противодавление меняется с 1 аупи до 10, то разность давлений, под которой вытекает топливо, изменяется незначительно, а именно с 279 до 270 ат скорость же топлива, пропорциональная, по уравнению Бернулли, корню квадратному из разности давлений изменится в данном случае всего только на 1,5—2 /ц. Между тем илотность воздуха увеличилась в Ю раз, и соответственно этому выросли аэродинамические силы воздействия воздуха на струю. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...