Анизотропные дефлекторы

В отклоняющих акустооптических устройствах — дефлекторах сканирование лазерного луча осуществляется путем изменения акустической частоты. В этом параграфе будут рассмотрены дефлекторы, использующие изотропную брэгговскую дифракцию, для которой справедливы все предыдущие выводы. Теория анизотропных дефлекторов будет изложена ниже. [c.49]

В гл. 4 мы исследовали распространение электромагнитного излучения в анизотропных кристаллических средах. Было показано, что нормальные моды распространения можно определить из эллипсоида показателей преломления. В данной главе мы рассмотрим распространение оптического излучения в кристаллах при наличии внешнего электрического поля. Будет показано, что в некоторых типах кристаллов внешнее электрическое поле приводит к изменению как размеров, так и ориентации осей эллипсоида показателей преломления. Это явление называется электрооптическим эффектом. Электрооптический эффект представляет собой удобный и широко используемый способ управления фазой и интенсивностью оптического излучения. Такая модуляция находит многочисленные применения в различных устройствах, например для кодирования информации в оптических лучах, дефлекторах оптических пучков и спектральных перестраиваемых фильтрах. Некоторые из этих применений мы обсудим в следующей главе. [c.238]

Конструкция фильтра показана рис, 4,14. Сдвиговая акусти-ская волна распространялась в ставляла с осью [ПО] угол 10°, Поляризация сдвиговой звуковой лны, как и в анизотропном дефлекторе на парателлурите, совпа-ет с направлением [ПО]. Линейно поляризованный свет падает входную поверхность кристалла, наклоненную к плоскости (001) д углом 20,7°, Резонансная частота пьезопреобразователя [c.83]

Двуокись теллура (парателлурит). Свойства мат( риала рассмотрены в гл. 4. Парателлурит применяете в анизотропных дефлекторах с высокой разрешающе способностью и в акустооптических фильтрах. [c.104]

В акустооптических дефлекторах эта проблема, как правило, преодолевается использованием анизотропной (межмодовой) дифракции в специальной широкополосной геометрии, предложенной впервые в [9.112] (рис. 5.12, а). Ее применение позволяет расширить допустимый угол отклонения продифрагировавшего пучка до величины [c.246]

Не останавливаясь на обсуждении конкретных результатов, полученных в [9.110, 9.115], отметим, что для рассматриваемого фоторефрактивного дефлектора максимальная широкополосность (9.23) может быть достигнута, очевидно, в схеме, представленной на рис. 9.19. Ее характерной особенностью является то, что отклоняемый пучок дифрагирует на решетке с разностным вектором Ki-i = = К К"- При этом один из решеточных векторов, например К", предполагается неизменным, а второй — К" изменяет свою длину вследствие изменения длины волны записывающего данную решетку вета. Схема выбрана так, что в результате этих изменений разностный вектор скользит вдоль касательной к соответствующей поверхности волновых векторов считывающего света, аналогично тому, как это происходит в классической геометрии широкополосной анизотропной а кустооптической дифракции (рис. 5.12, а). [c.247]

Излагается теория акустооптического взаимодействия в из тройных и анизотропных материалах. Рассматриваются такие пр боры, как модуляторы, дефлекторы, фильтры, процессоры. Опис вается принцип действия, конструкция, особенности изготовлени характеристики, области применения. Приводятся параметры на более перспективных акустооптических материалов видимого и и фракрасного диапазонов. [c.2]

Излагается теория акустооптического взаимодействия в изотроп ных и анизотропных материалах. Рассматриваются такие приборы, ка модуляторы, дефлекторы, фильтры, процессоры. Описываются принци действия, конструкция, особенности изготовления, характеристики, обла Tti применения. Приводятся параметры наиболее перспективных аку стооптических материалов видимого и инфракрасного диапазонов. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...