Радиальное движение и фокусировка

Радиальное движение и фокусировка [c.56]

После того как источник звука в цилиндрическом помещении выключается, ф, 2-тангенциальные волны затухают скорее других, а г-аксиальные волны — медленнее всех других. Вследствие этого звук вблизи вогнутой стены исчезает прежде всего, и в результате остаётся одно только радиальное движение, которое приводит к фокусировке звука на оси затухает оно наиболее медленно. Этот эффект был уже упомянут выше в 32, когда мы разбирали классы и число стоячих волн в цилиндрическом помещении. [c.447]

Положение меняется в случае жесткой фокусировки, когда л1>-1. Как видно из формул для декрементов затухания, при этом Гг становится отрицательным, что неизбежно может привести к сильной неустойчивости радиального движения ( антидемпинг-эффект ). Это требует специальных методов подавления неустойчивости, специальных методов демпфирования колебаний. [c.61]

КИМ градиентом п > 1. Частица проходит через совокупность магнитных секторов, испытывая поочередно фокусирующее и дефокусирующее влияние магнитного поля. Действительно, в каждом из секторов магнита можно сфокусировать движение частицы лишь в одном направлении, например в аксиальном (п>1, >0). Тогда в радиальном направлении частица будет испытывать дефокусировку. Непрерывная последовательность чередующихся секторов магнита с положительным (п>0) и отрицательным ( <0) градиентами магнитного поля должна обеспечить фокусировку пучка час- [c.24]

В циклич. У. для фокусировки частиц используют поперечные магн. поля. В однородном ведущем поле имеется только горизонтальная фокусировка, а вертикальная фокусировка отсутствует (0, = O). Этот результат легко понять, замечая, что при движении частиц в однородном (вертикальном) магн. поле (В, = 0, 5 = onst) силы Лоренца не имеют составляющей по z и частицы сохраняют нач. аксиальную скорость. Необходимые для осевой фокусировки силы возникают лишь при наличии радиальной составляющей магн. поля. [c.251]

Чтобы избежать потерь частиц из-за радиальной неустойчивости, необходимо учитывать наиболее тяжелые условия движения. Из (2.73) очевидно, что наибольшее магнитное поле для фокусировки необходимо иметь в начале ускорителя (Р и рз минимальны) при значении фазы волны я/2. Например, значение индукции магнитного поля при Ем = 60 кв1см и Р ач= 0,4 равно 0,12 тл. С ростом энергии частицы величина фокусирующего магнитного поля убывает и при достижении энергии у около 10 необходимость в фокусирующем магнитном поле отпадает. [c.59]

Фазопеременная фокусировка основана на периодическом изменении знака равновесной фазы вдоль ускорителя. Как было показано в гл. 8, при постоянстве или медленном изменении равновесной фазы имеет место автофазировка, т. е. устойчивые фазовые колебания частиц около положительной равновесной фазы. В окрестности же отрицательной равновесной фазы продольное движение частиц неустойчиво. Радиальные силы, действующие на частицы, напротив, являются фокусирующими при отрицательных фазах и дефокусирующими — при положительных. [c.229]

Таким образом, фазопеременная фокусировка затрагивает не только радиальное, но также и фазовое движение частиц. Характер фазового движения в корне изменяется по сравнению с обычным, описанным в гл. 8. А именно, автофазировка сменяется знакопеременной фазировкой. [c.229]

Волны, для которых движение точно радиально (параллельно г) и п = т-=0, создают фокусировку звука по оси цилиндра их можно назвать г-аксиальными волнами, хотя они не параллельны ни одной из стенок. Волны, для которых = л = О распространяются в основном в соседстве с искривленными стенками цршиндра и дают лишь небольшое движение частиц вблизи от оси. Эти волны можно назвать ( -аксиальными волнами, хотя движение частиц воздуха не происходит целиком в (р-направлении (т. е. перпендикулярно к г и г). [c.435]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...