Скалярная, тензорная и аксиальная поляризуемости

Скалярная, тензорная и аксиальная поляризуемости. Теоретическое описание динамического штарковского сдвига в слабом электромагнитном поле для невырожденных состояний атомов основано на применении временной теории возмущений второго порядка. Задача решается проще, если обратиться к базису квазиэнергетических состояний атом + + поле (см. раздел 4.3.1). Тогда можно воспользоваться хорошо известным результатом для сдвига энергии в постоянном поле [c.98]

Аксиальная поляризуемость меняет знак при обращении знака времени (в соответствии с (4.37) как аксиальная поляризуемость, так и магнитное квантовое число меняет знак при обращении времени, а их произведение, конечно не меняет знака, приводя к реальному сдвигу уровня, который не должен зависеть от направления времени). Следовательно, в статическом пределе О аксиальная поляризуемость всегда обращается в нуль для любых атомных состояний. В высокочастотном пределе аксиальная поля-ризуемость убывает как причем величина к > 2 зависит от квантовых чисел рассматриваемого состояния, в отличие от тензорной части (см. ни-же). Таким образом, и в этом пределе она мала по сравнению с асимптотн-ческой скалярной частью поляризуемости (4.36) (например, для состояний атома водорода с орбитальным моментом больше 2 величина к = 7 [4.42], подробнее см. следующий раздел). [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...