Вакуум во внешнем цилиндрическом насадке

Подставив числовые значения коэффициентов в (10-22), получим значение вакуума для внешнего цилиндрического насадка, через который жидкость вытекает в атмосферу [c.103]

Расходящиеся насадки. Схема такого насадка показана на рис. 10-12. Вакуум в сжатом сечении расходящегося насадка больше, чем во внешнем цилиндрическом насадке, и тем больше, чем больше угол конусности. С другой стороны, расходящаяся форма насадка способствует отрыву потока от стенок насадка. Поэтому угол конусности б должен быть достаточно малым, а предельный напор еще более ограничен, чем для внешнего цилиндрического насадка, для того чтобы насадок работал полным сечением. [c.106]

Определить величину вакуума во внешнем цилиндрическом насадке, через который жидкость вытекает в атмосферу, если полный напор над центром тяжести насадка м. Принимая по таблице ф = 0,82 и е = 0,64 (как для круглого отверстия в тонкой стенке), по формуле (5.16) находим [c.139]

При опыте с внешним цилиндрическим насадком представляется возможным измерить величину вакуума, образующегося в начале насадка, с помощью опущенной в напорный бак пьезометрической трубки, в которой произойдет подъем уровня на высоту [c.313]

Приняв ас = 1 и подставив известные уже значения Фц.н=0,82, о.к=0,06 и е=0,64 (для сжатого сечения), получим значение вакуума во внешнем цилиндрическом насадке при истечении жидкости в атмосферу [c.219]

Найдем выражение для значения вакуума в сжатом сечении затопленного внешнего цилиндрического насадка, используя уравнение Бернулли. [c.221]

Подставив 0 = 1 фц.н=0,82 о.к=0,06 и 8 = 0,64, получим значение вакуума в затопленном внешнем цилиндрическом насадке [c.221]

При истечении в атмосферу р2=ра, а ри как видно из последнего уравнения, всегда меньше р . Следовательно, во внешнем цилиндрическом насадке действительно имеется вакуум, величина ко- [c.181]

Следовательно, во внешнем цилиндрическом насадке действительно имеется вакуум, значение которого определяется уравнением [c.182]

При истечении жидкости их внешнего цилиндрического насадка при образовании вакуума в кольцевой изолированной полости [125] или со срывом вакуума расходные характеристики насадков [c.67]

Цилиндрические насадки представляют собой цилиндрические патрубки, имеющие длину порядка трех — четырех диаметров. Они делятся на внешние (рис. 5.7, а) и внутренние (рис. 5.7, б). При движении жидкости внутри насадка образуется сжатое сечение, в области которого наблюдается вакуум. Образование вакуума объясняется тем, что скорости в сжатом сечении С—С больше скоростей в месте выхода струи из насадка (сечение Ь—Ь), а потому давление в сжатом сечении меньше атмосферного. Это непосредственно следует из уравнения Бернулли. Так как [c.132]

Внешний цилиндрический насадок присоединяется к отверстию с таким же диаметром (рис. 31, а). При истечении из этого насадка струя при входе в насадок сжимается, образуя зону пониженного давления, после чего вновь расширяется при выходе и заполняет все выходное сечение насадка. Коэффициент сжатия струи прн этом, отнесенный к выходному сечению, равен единице. Благодаря подсасывающему действию образуемого в насадке вакуума коэффициент расхода рассматриваемого насадка достигает значения 0,82. При этом расход через насадок увеличивается примерно на 35%, однако вследствие потерь на преобразование формы потока скорость выходящей струи примерно на 15% меньше, чем через отверстие в тонкой стенке. [c.49]

Через цилиндрический насадок длиною / = 25 с.и и диаметром с1=Ь см. приставленный с внешней стороны сосуда. происходит истечение воды при постоянном напоре Н = 3 м. Определить расход воды Q (без учета и с учетом вязкости воды) и максимальный вакуум Лу. достигаемый в пределах насадка [10, 128]. [c.126]

При истечении из внешнего цилиндрического насадка (рис. III. 15, а) образуется вакуум, вследствие чего жидкость подсасывается из резервуара. Поэтому коэффициент расхода для насадка больше, чем для отверстия в тонкой стенке такого же диаметра. Величина вакуума в насадке зависит от на пора Н и может быть оп-ределе.на по формуле [c.75]

Вакуум в начале насадка образуется следующим образом. По условию неразрывности струи скорость ее выхода из насадка в сечении 1—1 (рис. 6.5, а) будет меньще скорости в сжатом сечении, поэтому гидродинамическое давление в сжатом сечении будет меньше давления на выходе. Но поскольку в выходном сечении 1—1 давление равно атмосферному, в сжатом сечении оно будет меньше последнего, т. е. создается вакуум. Во внешнем цилиндрическом насадке (рис. 6.5, а) струя жидкости непосредственно после входа в него образует сжатое сечение С—С, а вытекает [c.79]

Расходящиеся насадки (рис. 10.14,е, г). Расходящаяся форма насадка способствует отрыву потока от стеиок насадка. Вакуум в сжатом сечении расходящегося насадка больще, чем в сжатом сечении внещнего цилиндрического насадка. С увеличением угла конусности 0 растет и вакуум. По этим соображениям принимают 0=5- 7°, а предельный напор меньшим, чем у внешнего цилиндрического насадка, чтобы обеспечить работу расходящегося насадка без срыва вакуума, т. е. полным сечением. [c.224]

Конически расходящийся насадок представляет собой усеченный конус, меньшее основание которого присоединено к отверстию в стенке (см. рис. 6-7,г). В сжатом сечении конически расходящегося насадка создается вакуум, причем относительная величина йвак больше, чем для внешнего цилиндрического насадка. При угле конусности 0< 8° расходящийся насадок работает полным сечением, при 0>8° происходит отрыв струи от стенок. Предельный напор для того, чтобы насадок работал полным сечением, меньше, чем для цилиндрического насадка. Потери энергии в расходящемся насадке больше, чем в цилиндрическом, из-за большого расширения струи после сжатого сечения. Можно принимать в среднем коэффициенты р, и ф (отнесенные к выходному сечению) равными [c.145]

Коэффициент расхода внешнего цилиндрического насадка равен 0,82, т.е. насадок увеличивает расход по сравнению с отверстием в тонкой стенке в 1,32 раза (ц отверстия составляет 0,62). Увеличение расхода в насадке объясняется наличием вакуума в сжатом сечении, который создает подсос жидкости. Если к отверстию в сжатом сечении подсоединить жидкостный вакуумметр (см.рис. 1.43), то жидкость втруб-ке поднимется на высоту /1рд,. 0,75 Н. [c.53]

Столь высокие значения коэффициента расхода при истечении из насадка можно объяснить при рассмотрении характерных особенностей истечения в этом случае. Поступающая в насадок струя сначала испытывает сжатие (рис. 6-8) подобно сжатию при истечении из отверстия, а вокруг сжатой струи образуется зона отжима (заштрихована на рисунке). Из зоны отжима воздух уносится потоком и в этой зоне понижается давление (образуется вакуугл, величина которого зависит от скорости движения или от напора). Понижение давления в сжатом сечении приводит к увеличению скорости в этом сечении. Но при этом появляются и некоторые дополнительные потери напора, наличие которых должно привести к уменьше нию скорости. В трубках небольшой длины влияние подсасывания жидкости вследствие понижения давления (образования вакуума) оказывает большее влияние на пропускную способность, чем добавочные сопротивления, и поэтому расход через внешний цилиндрический насадок увеличен по сравнению с расходом из малого отверстия. [c.142]

Внешний цилиндрический насадок длиной 3—Ы называется насадком Вентури. Вакуум в насадке достигает наибольшего значения в сжатом сечении, что легко устаназливается опытами и Рис. VU. 10 теоретическим расчетом. Если к [c.155]

Внешний цилиндрический насадок длиной (3 4) й называется насадком Вентури. Вакуум в насадке достигает наибольшего значения в сжатом сечении, что легко устанавливается опытами и теоретическим расчетом. Если к зоне сжатия струи присоединить вакуумметр (рис. VIII.И), то жидкость в обратной пьезометрической трубке поднимется на высоту /г == ас, что характеризует наличие здесь вакуума (разрежения). [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...