ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Столкновения дейтронов с тяжёлыми ядрами из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " При изучении ядерных реакций с положительно заряженными частицами необходимо учитывать потенциальный барьер, окружающий ядро, который образуется благодаря комбинированному действию ядерных сил, действующих на малых расстояниях между частицами, и кулоновских сил отталкивания вне ядра. [c.264] Полученные соотношения имеют важное значение для теории а-распада, так как основным фактором, определяющим вероятность а-распада, является проницаемость потенциального барьера. [c.266] Это соотношение, связывающее время жизни и энергию распада а-активных ядер, хорошо оправдывается в огромном диапазоне изменения х (от х = 2 10 ° лет для медленных а-частиц с энергией 4,3 MeV до т = 2 10 сек. для быстрых а-частиц с энергией 8,9 MeV), с практически одним и тем же К, т. е. с почти неизменным радиусом ядра. [c.267] Заметим, что сравнение экспериментальных данных с формулой (28 J 5) даёт возможность оценить радиусы а-активных ядер, причём полученные значения находятся в соответствии с данными по диффракционному рассеянию быстрых нейтронов ядрами. [c.267] Отсюда вытекает важное следствие, касающееся свойств углового распределения продуктов ядерной реакции. [c.268] Если энергия заряженной частицы превосходит высоту барьера, то в общем имеют место такие же закономерности, что и для нейтрона той же энергии. В частности, полное эффективное сечение всех неупругих процессов, вызываемых заряженной частицей с энергией Е В при условии, что длина волны частицы у поверхности ядра значительно меньше его радиуса, оавняется тгД (об упругом рассеянии быстрых заряженных частиц мы говорили в 22). [c.268] Можно указать на резонансные явления при радиационном захвате протонов, а также при реакциях с а-частицами, сопровождающихся испусканием протона или нейтрона. При реакциях с дейтроном резонансные явления не наблюдаются. Это объясняется большой энергией возбуждения составного ядра, получающегося в результате захвата дейтрона (из-за малой энергии связи дейтрона энергия возбуждения составного ядра примерно в два раза превосходит энергию возбуждения, возникающую при захвате нейтрона или протона). [c.269] Сделаем несколько замечаний о распаде составного ядра, сопро вождающемся вылетом заряженной частицы. [c.269] Вероятность вылета заряженной частицы определяется двумя факторами во-первых, вероятностью концентрации энергии возбуждения составного ядра на этой частице и, вогвторых, вероятностью прохождения частицы через б ьар.-. [c.269] что частичная ширина в первом из рассмотренных выше случаев больше, чем во втором. Мы видим, что полная ширина Г = 2 определяется главным образом теми вылетающими частицами, для которых разность между освобождаемой энергией и высотой барьера E- -Qq — а также вероятность концентрации энергии на частице G имеют наибольшие значения. [c.270] Этим условиям лучше всего удовлетворяет нейтрон, испускание которого является весьма вероятным процессом, независимо от вида падающей частицы. [c.270] Испускание дейтрона крайне мало вероятно вследствие большой внутренней энергии дейтрона (обычно оно просто невозможно по энергетическим соображениям). [c.271] Радиационная ширина, как правило, очень мала. Только в специальных случаях (например, при захвате медленных нейтронов) полная ширина практически совпадает с радиационной шириной. [c.271] Радиационный захват имеет место также в тех случаях, когда вылет частицы невозможен по энергетическим соображениям либо запрещён строгими правилами отбора. [c.271] Таким образом, в реакции (1В) вылет а-частиц строго запрещён. Поэтому ширина уровня составного ядра (Ве ) гораздо меньше ширины уровня (Ве )1 и резонанс наблюдается при реакции (1В) и не наблюдается при реакции (1А). [c.272] Так как, по всей вероятности, характер чётности ядра Li 1Ю=-—1, то для возможности протекания реакции (1А) необходимо, чтобы момент протона I был начётным. [c.272] Рассмотрим ещё вопрос о характере излучения, испускаемого ядрами (Ве )в. [c.272] Основное состояние ядра Be мы предполагаем чётным моментом 7=0. Легко показать, что -квант, испускаемый при реакции (18), будет дипольным. Действительно, если предположить, что излучение является дипольным, то состояние ядра (Ве )в будет нечётным с моментом, равным 7=1. [c.272] Если же предположить, что излучение является квадру-польным, то состояние (Ве )д будет чётным с 7=2 ядро (Ве )д сможет при этом распасться на цве а-частицы, что по условию невозможно. [c.272] Вернуться к основной статье