Спектроскопия с пробными импульсами

Нарвой спектроскопии является отношение времени де-фазировки к длительности возбуждающих и зондирующих импульсов Тд должно выполняться условие Г /Тл 1. Если для возбуждения и зондирования во временной спектроскопии используются фемтосекундные световые импульсы, то (поскольку /О 1) возможны ситуации, когда длительности пробных импульсов оказываются малыми не только по сравнению с временами релаксации энергии и фазы, но и по сравнению с Ти = 2я/ 2 — периодом молекулярных колебаний. В этом случае появляется возможность регистрировать не только огибающую, но и саму форму молекулярных колебаний (рис. 7) нелинейный спектрометр становится стробоскопия, оптическим осциллографом . [c.300]

Белые световые импульсы с успехом применяются в качестве пробных импульсов в лазерной спектроскопии (см. разд. 9.2). [c.290]

Спектроскопия с пробными импульсами [c.336]

Спектроскопии с пробными импульсами предшествовала спектроскопия с лампами-вспышками, заключавшаяся в том, что измерялся коэффициент пропускания образца, через который проходил свет определенной длины волны от источника непрерывного излучения. Временная зависимость интенсивности света [c.336]

Усовершенствованные схемы регистрации и особенно повышение частоты модуляции в канале возбуждения до 10 МГц повысило чувствительность измерений еш,е примерно на два порядка [9.37—9.39]. Это позволило создать установку для успешного измерения усиления при вынужденном комбинационном рассеянии в предельно тонких слоях. Установка аналогична изображенной на рис. 9.15. Возбуждающий и пробный импульсы в этом случае генерируются двумя лазерами на красителях с синхронной накачкой, разность частот генераций которых на-страивается на частоту комбинационного перехода. Так как при этих измерениях не ставится задача временного разрешения, а требуется лишь высокая чувствительность регистрации усиления, то в соответствии с этим выбирается оптимальное перекрытие возбуждающего и пробного импульсов. В тонком (мономолекулярном) образце более высокочастотные импульсы возбуждения вследствие эффекта вынужденного комбинационного рассеяния ослабляются, а более низкочастотные пробные импульсы, т. е. стоксовы импульсы, усиливаются. Мешающее люминесцентное излучение может быть подавлено медленной модуляцией длины волны излучения одного из лазеров на красителях. Этот л,ример отчетливо показывает, что пикосекундные динамические методы могут также с успехом применяться для решения задач статической спектроскопии. [c.344]

Пикосекундная спектроскопия с пробными импульсами завоевала широкие области применения, которые мы здесь лишь кратко перечислим. Для подробного ознакомления с этим вопросом мы отсылаем читателя к обширной литературе (особенно рекомендуем работы [16—20, 28] и цитированную там литературу). Метод спектроскопии с пробными импульсами может [c.345]

Рис. 3.23. Нестационарная когерентная спектроскопия комбниациониого рассеянии. Возбуждение и зондирование среды осуществляется короткими световыми импульсами. Спектроскопическая информация содержится в форме импульсного отклика среды — зависимости энергии антистоксова импульса от времени задержки 1з между возбуждающим и пробным импульсами

Нестационарная когерентная спектроскопия методы и результаты. В нестационарной когерентной спектроскопии осуществляется ударное возбуждение среды короткими лазерными импульсами и зондирование ее состояния с помощью пробного импульса, посылаемого с некоторой задержкой 4- Измеряется энергия антистоксова рассеяния W a пробного импульса как функция задержки Эта зависимость несет информацию о механизмах и скоростях процессов дефазировки колебаний в среде. [c.152]

Принцип спектроскопии с пробными импульсами состоит в том, что сначала образец возбуждается сильным импульсом накачки, а затем после определенного времени задержки посылается пробный импульс, служащий для измерения поглощения, усиления, отражения или вращения плоскости поляризации. Длина волны пробного импульса может совпадать с длиной волны импульса накачки или иметь любую иную величину, что позволяет исследовать различные переходные процессы в образце. Поэтому спектроскопия с пробными импульсами находит более широкое применение и обеспечивает при правильном выборе длины волны пробного импульса большую эффективность измерений, чем люминесцентная спектроскопия с временным разрешением. Важно, что спектроскопия с пробными импульсами позволяет измерить временные зависимости населенностей нелюминесцирующих уровней. [c.336]

Поперечное время релаксации % можно измерить, если осуществить генерацию когерентного антистоксова рассеяния при помощи некоторого пробного импульса, т. е. получить рассеяние на волне поляризуе- ф г. 63. Диаграмма мости, созданной импульсом накач- волновых векторов при ки. Пробный импульс должен быть когерентном антисток-достаточно слабым, для того чтобы совом рассеянии, он сам не создавал вынужденное вместо следует брать комбинационное рассеяние. Таким образом, здесь речь идет об особом методе — так называемой активной спектроскопии (ср. п. 3.161). Допустим, что импульс накачки 11 и пробный импульс излучения Ь2 имеют одинаковые частоты, но различаются направлениями. Импульс накачки генерирует волну поляризуемости с волновым вектором [c.443]

Рис. 4,19. Принцип нестационарной спектроскопии КАРС , (ы ) и (с з) -импульсы бигармонической накачки проб пробный импульс, задержанный на время относительно импульсов накачки б (Г) - амплитуда когерентных молекулярных колебаний, релаксирующая после возбуждения вследствие дефазировки рас " амплитуда когерентно рассеянной в стоксову или антистоксову область спектра пробной волны, определяемая существующей при АГ = амплитудой когерентных молекулярных колебаний

Совершенно очевидно, что такие ультракороткие импульсы (УКИ) дали исследователям уникальную возможность прямого наблюдения и измерения самых различных быстропротека-ющих процессов с временным разрешением, определяемым длительностью УКИ. Содержанием актуальнейшей области квантовой радиофизики и электроники, условно называемой пикосекундные явления , стали не только проблемы получения УКИ, но также их многочисленные применения в различных областях научных исследований. Это прежде всего так называемая пикосекундная спектроскопия, т. е. спектроскопия с временным разрешением, определяемым длительностью УКИ. Исследования проводятся по схеме возбуждение—проба , а именно образец первым (возбуждающим) импульсом переводится в исследуемое состояние, а с помощью второго (пробного), задержанного на нужный промежуток времени, фиксируется измененное состояние. По такой методике были проведены многочисленные исследования в области физики твердого тела, молекулярной физики, фотохимии и фотобиологии. В области электроники УКИ дают возможность точных измерений временных характеристик фотоприемников. Продемонстрирована возможность создания миниатюрных оптоэлектронных устройств с пикосекундным быстродействием. Поскольку УКИ несут значительную интенсивность в когерентных пучках, их с успехом используют для изучения нестационарных явлений нелинейной оптики и взаимодействия лазерного излучения с веществом. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...