Некогерентное освещение. Основные соотношения

Во-первых, все преобразования, конечно, двумерны. Во-вторых, при некогерентном освещении интенсивности света складываются линейно, так что все входные и выходные функции всегда оказываются положительными функциями. Во многих случаях нас будут интересовать флуктуации яркости относительно ее среднего значения, и эти значения флуктуаций могут быть, конечно, как положительными, так и отрицательными. Наконец, усреднения для корреляционных функций и их преобразований являются пространственными, а не временными, и производятся по большой площади. Поэтому термин спектр мощности не соответствует используемому понятию, и в том случае, когда речь будет идти о преобразованиях Фурье для корреляционной функции, мы будем пользоваться выражением спектр Винера . В остальном аналогия полная (основные соотношения приведены в табл. 2.1). [c.57]

В этом случае проблема более проста, чем в случае некогерентного освещения. В самом деле, рассмотрим распределение комплексных ам плитуд Q у, z) на плоскости объекта математическое выражение принципа Гюйгенса — Френеля [соотношение (3.10)] показывает, что распределение амплитуд на сфере с центром в О есть преобразование Фурье функции Q(y, z). Эта сфера сравнения S может, в частности, опираться на контур 1входного зрачка прибора, и для того, чтобы перейти к распределению амплитуд на сфере S с центром в О, достаточно вычислить изменение оптического пути L 1между этими двумя сферами [соотношение (3.11)], т. е. аберрацию прибора. Наконец, изображение представляется преобразованием Фурье распределения амплитуд на S, и мы увидим, что образование изображения по существу есть следствие двух дифракций одна соответствует переходу от объекта до входного зрачка, другая — от выходного зрачка до изображения. Поскольку каждой из этих дифракций соответствует свое преобразование Фурье, закон фильтрования представляется весьма простым. Если коэффициент пропускания прибора мало меняется, можно утверждать, что все частоты, распространяющиеся в направлении, проходящем через входной зрачок, пропускаются [иногда с изменением фазы, возникающим в результате действия величины h ( Д) в соотношении (3.11)] частоты же более высокие, направляющие дифрагированные волны мимо зрачка, исключаются это и есть основная идея теории Аббе о разрешающей силе микроскопа. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...