Обозначения мод и поляризация их излучения

ИЗ цуга выделяется и затем усиливается один импульс с возможно лучшими параметрами. Схема одной из установок для выделения и дальнейшего усиления одиночного импульса показана на рис. 7.7 (см., например, [7.16, 7.23, 7.36]). Лазер должен излучать цуг импульсов, свет которых линейно поляризован. Этот цуг проходит через ячейку Поккельса, а затем через поляризационное отклоняющее устройство. При отсутствии напряжения на ячейке Поккельса весь цуг должен был бы отклоняться в направлении, определяемом поляризацией излучения лазера. При включении высокого напряжения зарядный кабель заряжается и напряжение оказывается приложенным к искровому промежутку. При соответствующем выборе порога срабатывания импульс, обозначенный на рис. 7.7 цифрой 1, являющийся в цуге первым, зажигает в разрядном промежутке искру. В результате этого высоковольтный кабель за короткий промежуток времени разряжается. В течение этого промежутка, составляющего несколько наносекунд, к ячейке Поккельса [c.261]

Таким образом видно, что функции, обозначенные здесь через 5](0) и 52(0), полностью совпадают с амплитудными функциями, определенными в разд. 4.42. Компоненты матрицы 5з(0) и 4(0) равны нулю. Если излучение произвольной интенсивности и состояния поляризации падает на шар, то с помощью формул разд. 4.42 можно сразу написать интенсивность и состояние поляризации рассеянной волны в любом направлении. Вообще говоря, рассеянный свет является эллиптически поляризованным, если даже падающий свет имеет линейную поляризацию, так как 51(0) и 5г(0) являются комплексными числами с различными фазами. [c.150]

Для иллюстрации эффектов рассогласования фаз рассмотрим диаграммы на фиг. 3.1. Здесь изображено несколько дискретных осцилляторов расстояние между соседними осцилляторами равно длине волны нелинейной поляризации. Пусть длина соответствующей электромагнитной волны равна 7э этого расстояния, или, что то же самое, для одного промежутка между осцилляторами Ак = я/4. На фигурах изображены фазы и амплитуды трех волн О —волны, излучаемой данным осциллятором, Р — результирующей волн, излученных предыдущими осцилляторами, и Я — результирующей волн О и Р. Пусть первый осциллятор излучает волну О (фиг. 3.1, а). Тогда, достигая второго осциллятора (фиг. 3.1,6), эта волна, обозначенная теперь буквой Р, будет отставать по фазе на я/4 от волны О, генерируемой вторым осциллятором Р — результирующая этих двух волн. При достижении третьего осциллятора эта волна Р, обозначенная на фиг. 3.1, в буквой Р, отстает по фазе на Зя/8 от волны О, излучаемой третьим осциллятором. Результирующая последних двух волн есть Р (фиг. 3.1, е) и т. д. Когда величина принимает значение, равное я (т. е. после прохождения четырех промежутков), амплитуда волны Р достигает максимума. После прохо- [c.75]

Обозначения мод и поляризация их излучения. Общий характер расположения пятен (максимумов двумерных распределений интенсивности по сечению) у мод устойчивых и плоских (а также им эквивалентных) резонаторов одинаков, одинакова и система обозначений этих мод. Как правило, моды с поперечными индексами т, п и аксиальным q обозначаются ТЕМ , что берет начало от английского термина Transversal Ele tromagneti Mode. Если речь идет только о поперечной структуре, то индекс q опускается так, ТЕМоо — низшая мода с наименьшей расходимостью излучения и потерями. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...