Изэнтропический к. п. д. компрессора (Цс)

Отклонение от изэнтропического процесса в машине учитывается обычно при помощи дополнительного множителя, представляющего собой К.П.Д. машины г]. В случае компрессора получим [c.160]

Анализ компрессора, изображенного на рис. 12.8, в, аналогичен случаю турбины, за исключением одного существенного различия. В то время как здесь возрастание энтропии AS по-прежнему обусловлено необратимостью прохождения жидкости через компрессор, увеличение удельной энтальпии A/i в реальном компрессоре будет больше чем АЛ . Это означает, что реальный компрессор будет потреблять больше работы по сравнению с идеальным, на который жидкость поступает в том же начальном состоянии 1 и из которого она выходит при таком же давлении р2. Этот вывод вполне согласуется с нашими представлениями о необратимых эффектах. Поэтому изэнтропический к. п. д. компрессора можно определить как [c.184]

После того как будет найдено идеальное изэнтропическое увеличение энтальпии lS.hs, работу, потребляемую реальным компрессором, можно вычислить следующим образом [c.184]

Осевой компрессор с изэнтропическим к. п. д. 84% адиабатически сжимает воздух, находящийся при температуре 17°С, в результате чего давление возрастает в 4,13 раза. Найти температуру воздуха на выходе. Определить также полезную работу и производство энтропии на 1 кг сжатого воздуха. Воздух можно считать совершенным газом. [c.208]

Этот изотермический к. п, д. охлаждаемого компрессора не следует путать с изэнтропическим к. п. д. адиабатического компрессора, определенным в разд. 12.13.3. [c.247]

Чтобы проиллюстрировать практические аспекты довольно абстрактного представления о производстве энтропии, обусловленном необратимостью, рассмотрим три следующих примера стационарного адиабатического потока сжимаемой жидкости из инженерной практики а) через сужающееся сопло, б) через турбину и в) через компрессор. Поскольку эти процессы являются адиабатическими, жидкость не обменивается теплом с внешней средой. Поэтому, как мы знаем из разд. 12.11, при прохождении жидкости через перечисленные устройства ее энтропия должна возрастать. Это связано с тем, что ввиду той или иной степени необратимости реальных физических процессов будет образовываться некоторая энтропия AS . Так, на рис. 12.8 во всех трех случаях Si > s. В то же время, как известно, в идеальном случае, возможном лишь в Термото-пии , эти процессы могли бы быть одновременно адиабатическими и обратимыми, так что энтропия жидкости оставалась бы постоянной. Следовательно, все три процесса были бы изэнтропическими, т. е. S2s=Si. Теперь мы кратко обсудим эти эффекты с помощью диаграмм, представленных на рис. 12.8, а также установим способ сравнения реального случая с идеальным. Для лучшего понимания диаграмм энтальпия — энтропия читателю рекомендуется вначале изучить разд. Д. 2 приложения Д, помещенного в конце настоящей главы. [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...