Получение больших эмиссионных токов

Возможность получения больших эмиссионных токов [c.148]

ВОЗМОЖНОСТЬ ПОЛУЧЕНИЯ БОЛЬШИХ эмиссионных токов [c.151]

ВОЗМОЖНОСТЬ ПОЛУЧЕНИЯ БОЛЬШИХ ЭМИССИОННЫХ токов 155 [c.155]

ПОЛУЧЕНИЕ БОЛЬШИХ ЭМИССИОННЫХ ТОКОВ 187 [c.187]

Получение больших эмиссионных токов [c.187]

ПОЛУЧЕНИЕ БОЛЬШИХ ЭМИССИОННЫХ ТОКОВ 189 [c.189]

ПОЛУЧЕНИЕ БОЛЬШИХ ЭМИССИОННЫХ токов [c.195]

Главное возражение против подобного использования метода термоэлектронной эмиссии касается задерживающего электрода С, задача которого состоит в подавлении эмиссии вторичных электронов с коллектора и коллиматорных щелей. Такой вторичный ток составляет пренебрежимо малую часть эмиссионного тока с плоскостей монокристалла вольфрама с малыми значениями работы выхода, но сопоставим по своей величине с током эмиссии плоскостей с большим значением работы выхода. Благодаря этому средние значения ф могут оказаться заниженными. Описанный способ использования электрода С вызывает сомнение в правильности значений ф для плоскостей (ПО) и (112), полученных в этих экспериментах, особенно у Смита. Хьюз и др. показали, что при использовании натрия значения Ф для плоскостей (110) и (112) совпадают с соответствующими значениями ф в пределах ошибок измерения. Хотя такое хорошее согласование и является случайным, поскольку значение ф отдельной плоскости не может быть измерено совершенно независимо от ионизации на других плоскостях, оно все же свидетельствует в пользу того, что полученные ими значения Ф не слишком занижены. [c.221]

Пути решения проблемы. В проблеме получения больших автоэмиссионных токов, а, следовательно, и использования автокатодов с большой рабочей площадью, решающую роль играет геометрическая неоднородность микровыступов по рабочей поверхности катода. С помощью интегральной технологии удается достичь достаточной равномерности радиусов закруглений эмиттирующих центров, см. например [220, 221]. Однако неизбежно присутствующие при автоэмиссии адсорбция остаточных газов и ионная бомбардировка приводят к неодинаковому изменению радиусов закругления микровыступов или, если следовать терминологии уравнения Фаулера—Нордгейма, форм-фактора. Это приводит к перегрузке отдельных микровыступов, их взрывному испарению, разряду между катодом и анодом, и, как следствие, к деградации катода. В случае автокатодов из углеродных материалов геометрическую однородность эмиттирующих микровыступов создать практически невозможно. Поэтому основным инструментом, выравнивающим эмиссионные характеристики поверхности автокатода, является формовка, о чем уже неоднократно упоминалось. Однако, как показано выше, простая формовка для автокатодов большой площади не приносит желаемых результатов. Это связано, по-видимому, не только с большой неравномерностью микро-, но и макроповерхности катода, а также с изменениями расстояния анод—катод, которые при их малой величине играют очень большую роль. Один из наиболее перспективных на сегодняшний день путей решения этой проблемы состоит в разделении катода на электрически изолированные фрагменты, индивидуальной формовке каждого фрагмента и сдвиге вольт-амперных характеристик фрагментов в заданный допуск (естественно, в более высоковольтной области) [214]. Такие операции осуществляются с помощью вычислительно-управляющих комплексов на базе ЭВМ путем снятия вольт-амперных характеристик до токов, бйльших первоначального значения для формовки, после чего производится повторная формовка автокатода. После ее окончания вольт-амперная характеристика в области больших токов практически не изменяется (в координатах Фаулера—Нордгейма), а в области минимальных токов — сдвигается до попадания в требуемый допуск. При параллельном включении обработанных таким образом автокатодов наблюдалось полное сложение токов в полученной многоэмиттерной системе, т. е. в пределах флуктуаций общий ток равен сумме токов эмиссии каждого из катодов [222]. На основании указанных операций получен [214 ( автоэмиссионный ток 100 мА в непрерывном режиме с 9 автоэлектронных катодов из пучков углеродных волокон диаметром 70 мкм. Расстояние анод—катод 1,5 мм, давление остаточных газов 5 -10 Па. Предельный ток до формовки системы из 9 катодов не превышал 2 мА. В результате индивидуальной формовки каждый из катодов обеспечивал эмиссионный ток на уровне 10—15 мА. Вольт-амперные характеристики всех [c.157]

Боридный термокатод — катод на основе металлоподобных соединений типа МеВ в, где Me — щелочноземельные и редкоземельные металлы или торий. В качестве термокатода наиболее широко применяется гек-саборид лантана, реже — гексабориды иттрия и гадолиния и диборид хрома. Термоэмиссионные катоды из гексаборида лантана работают при температуре 1650° К и обеспечивают получение плотности термоэмиссионных токов до 40—50 al M в режиме пространственного заряда, а при большой напряженности электрического поля у поверхности катода — до 200 а см . Высокая механическая прочность и устойчивость таких катодов к ионной бомбардировке позволяет использовать их в режиме автоэлектронной -эмиссии (при напряженностях внешнего электрического поля 10 в/сл1 значительная часть эмиссионного тока обусловлена туннелированием [c.445]

В ЛБВ (малошумящих) используются оксидные катоды а гладком никелевом керне, рабочая твм(перату-ра которых во избежание роста шумов должна быть минимальной (600—700° С) при достаточно большой плотности отбираемого тока (до 0,1 2 af M ). Диаметр диска катода (обычно 0,4—1,5 мм] рис. 6-2,ж), равный диаметру электронного потока, выбирается та условий (получения малых шумов три достаточно большом коэффициенте усиления. Для повышения эмиссионной способности катода, работающего ири низ1ких температурах, разработана специалшая технология откачки, особенность которой состоит в медленном ловышении температуры в условиях очень высокого вакуума. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...