Инварианты кинематические энергии

Второй случай отвечает прямому взаимодействию столь большого числа элементарных частиц, что их суммарные кинематические инварианты превышают Л. Этот случай требует для своей реализации чрезвычайно высоких значений плотности из-за конечной величины радиуса действия сил (для кулоновских взаимодействий нужно учесть дебаевское экранирование). Соответственно, энергия, приходящаяся в таком состоянии на частицу, крайне велика. [c.151]

Дело заключается в том, что взаимодействие макроскопических тел даже в области малых энергий характеризуется большими (сравнительно с Л) значениями кинематических инвариантов (укажем, например, что элементарной длине 10 см отвечает импульс Л всего лишь 10 СГС ед.). Поэтому большую остроту приобретает вопрос о правильном описании макроскопических тел в рамках НТП и, в частности, об отсутствии акаузальных эффектов при взаимодействии таких тел. [c.150]

Инвариант W = (Я, Л)д сохраняется (при условиях вмороженности поля Я и касания Я к Г) под действием любого сохраняющего объемы гладкого преобразования области D. Поэтому W является интегралом движения и для жидкости с конечной кинематической вязкостью и нулевой (исчезающе малой) магнитной вязкостью. Для замкнутой области D стационарными точками интеграла энергии (Я, Я)о магнитного поля Я, вмороженного в жидкость, относительно действия сохраняющих объемы преобразований D являются поля Я, коммутирующие с rot Я (см. [7]). Если в начальный момент W фО, то при затухании поля скорости (за счет вязкости) энергия магнитного поля не может упасть до нуля. Можно показать, что поле Я, коммутирующее с rot Я, либо имеет почти все интегральные кривые лежащими на двумерных торах, либо является собственным полем для rot rot Я = с-Я, с = onst (см. [7,5]). Поле Я вморожено, и поэтому если в начальный момент не существовало магнитных поверх- [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...