Двигатель тепловой обратимый циклический

Первая теорема об обратимой работе, относящаяся к нециклическим процессам перехода между заданными устойчивыми состояниями, служит отправной точкой для обсуждения весьма важной проблемы из области классической термодинамики, известной под названием термодинамической доступности энергии (гл. 13— 15). Однако в настоящей главе эта теорема была использована лишь для доказательства второй теоремы об обратимой работе, в которой рассматривается частный случай аналогичного, но только циклического процесса. При этом было показано, что если такой процесс является полностью обратимым, то как суммарное количество полной работы, совершаемой в замкнутом цикле, так и суммарное количество тепла, обмениваемое с резервуаром, равны нулю. Важность этой теоремы станет более очевидной при рассмотрении абсолютного нуля термодинамической температуры (гл. 11) и при введении энтропии (гл. 12). В этой же главе мы воспользовались второй теоремой лишь в качестве основы для обсуждения интересного вопроса о том, насколько близко можно подойти к реализации гипотетических устройств, получивших в гл. 8 название нециклического и циклического вечных двигателей второго рода. Третья теорема об обратимой работе рассматривается в приложении Б в конце главы. [c.141]

Определим далее величину работы, производимой в результате обратимого процесса, в течение которого система изменяется от состоя-кия 1 до состояния 2. Пусть dQ обозначает тепло, получаемое системой на некоторой бесконечно малой ступени процесса (dQ — положительно, если тепло подводится к системе, и отрицательно, если тепло отводится от нее). Для того чтобы этот поток тепла был обратимым и в каком-то веществе не произошло при этом остаточного изменения состояния, не-юбходимо ввести обратимый циклически работающий двигатель между системой и средой (рис. 17-1). [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...