Теплоперепад использованный рабочих лопаток

Как известно, при определённом постоянном пропуске пара через паровой двигатель с увеличением вакуума будет увеличиваться общий адиабатический теплоперепад, что создаёт дополнительную мощность и в связи с этим уменьшает удельный расход пара на всю установку. Этот теплоперепад будет срабатываться исключительно на последней ступени турбины. Однако когда в последней ступени скорость пара достигнет скорости звука и наступит предел расширения пара в косом срезе рабочей лопатки, то дальнейшее понижение давления не будет использовано, так как это произойдёт за последней ступенью. [c.309]

На рабочих лопатках каждой из ступеней за счет срабатывания теплоперепада возникает окружная сила, создающая крутящий момент Суммируясь от ступени к ступени, крутящий момент (см. рис. 2.32) растет, достигая своего максимального значения на выходном валу, и используется для привода электрического генератора или другой машины. [c.55]

Уравнения (3-14) — (3-23) составляют систему линейных и нелинейных алгебраических уравнений, решаемую итеративными методами. При этом подбираются давления между ступенями и между напоавляюшими и рабочими лопатками. На выходе из ЦНД давление пара должно соответствовать вакууму в конденсаторе. Для определения начального приближения можно использовать уравнение Флюгеля (3-1). После окончания итераций определяется к. п. д. ступеней и отсеков как отношение действительного теплоперепада с учетом потерь к изо-энтропическому теплоперепаду. [c.33]

И ее работоспособность на рабочих лопатках. Однако теплоперепад на одну ступень скорости принимается только около 30—40 ккал1кг. так как ппп большом теп-лоперепаде скорость пара i за соплами получается очень большая, и ее практически невозможно эффективно использовать на одном ряду рабочих лопаток одноступенчатой активной турбины. Для более эффективного использования кинетической энергии выходяш,его из сопл пара с большой скоростью i на диске ротора устанавливают два или три ряда рабочих лопаток. В каждом ряду используется только какая-то часть кинетической энергии пара для превра-, щения ее в механическую работу. [c.37]

Рассмотрим процесс в реактивной турбине на й-диаграмме (рис. 22.5). Пусть пар расширяется по адиабате 0-2 от давления до р2, используя прн ЭТ01М весь теплоперепад / о = о — г г- Часть теп-лоперепада, затраченную на расширение пара в соплах от давления до рь обозначим через /ц, ,, а вторую часть, затраченную на расширение пара на рабочих лопатках от давления р1 до рг,— через /12т- Очевидно, что /г, + /I 2т = [c.222]

До тех пор, пока котельные агрегаты производили пар невысоких параметров, весь тепловой перепад использовался в одноступенчатой турбине. С усовершенствованием котельных агрегатов повысились параметры пара. Повышение давления и температуры пара привело к повышению его энтальпии и соответственно к увеличению абсолютной скорости Си а следовательно, и к еще большему повышению окружной скорости и рабочих лспаток и дисков турбин. Однако по условиям прочности материала окружная скорость не должка превы И8ть ЗОЮ— 400 м/с, так как при больших скоростях возникающие центробежные силы вызывают чрезмерно большие и опасные напряжения в лопатках и дисках турбины. Снизить окружную- скорость удалось лишь с введением многоступенчатых турбин, в которых весь перепад теплоты используется не сразу, а по частям, т. е. несколькими ступенями. Распределение всего теплоперепада на несколько ступеней турби.ны позволило получить умеренные скорости пара на лопатках турбины и добиться таким образом уменьшения отношения скоростей. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...