Точки распределени

Нормальное распределение (рис. 28) (часто называемое гауссовским) играет исключительную роль в теории вероятностей. Это наиболее часто встречающееся на практике распределение. Даже в тех случаях, когда распределение заведомо не является нормальным (например, для механических характеристик материала, которые всегда положительны), им нередко пользуются для приближенной замены реальных законов распределения, так как усечения обычно невелики. Кроме зтого, если случайная величина распределена нормально, то распределение остается нормальным и после линейного преобразования случайной величины (включая операции дифференцирования и интегрирования). [c.107]

Это уравнение выражает закон сохранения энергии для охлаждающегося тела в среде с постоянной температурой. Если ijj 1, то распределение температур в теле равномерное если -ф О, то распределение температур становится наиболее неравномерным — температура поверхности равна температуре среды, а температура внутри всего тела не равна температуре поверхности. [c.400]

Физический смысл полученного результата (6. 8. 51) заключается в следующем. Если отсутствует движение жидкости, то распределение концентрации целевого компонента в ней является стационарным и не зависит от величины диффузионного вибрационного числа [c.285]

Приведем пример того, как можно с помощью некоторых формальных приемов удовлетворить изотермическому условию. Пусть полубесконечная пластина нагревается в точке О сварочной дугой (рис. 5.7, а), а температура Т границы А—А постоянно поддерживается равной нулю. Очевидно, что если бы пластина была бесконечной, то распределение температур в сечении I — I в некоторый момент времени выражалось кривой 1 и температура по линии А — А не равнялась нулю. Однако можно представить, что в точке 0 той же бесконечной пластины, находящейся также на расстоянии L от Л — А, действует источник теплоты с отрицательным знаком, так называемый сток теплоты. Причем свойства [c.147]

Если относительное и переносное движения тела являются вращательными вокруг параллельных осей (рис. 133), то распределение абсолютных скоростей в теле в каждый данный момент такое, как при вращательном движении вокруг мгновенной оси, которая параллельна осям составляющих вращений и делит расстояние между ними внутренним образом (если направления переносного и относительного вращений [c.222]

Если площадка Д5 приложения поверхностных сил мала по сравнению с размерами поверхности s тела, то распределенную нагрузку q можно заменить системой сил, ей статически эквивалентной,— главным вектором Р и главным моментом т [c.26]

Пример. Сжатие галактик. Предположим, что какая-то туманность состоит из частиц, между каждой парой которых действуют силы тяготения, я что эта система обладает значительной кинетической энергией, как-то распределенной между частицами. При каких условиях туманность будет расширяться или сжиматься или сохранять те же средние размеры [c.303]

Атомное ядро не является простой совокупностью нуклонов в классическом понимании, а является квантовомеханической системой с ярко выраженными квантовыми свойствами. Ввиду того что нуклоны ядра, в отличие от атомных электронов, сильно взаимодействуют друг с другом, то распределение энергетических уровней ядра существенно отличается от распределения уровней энергии атома. [c.280]

Решение. Если U < lu, то распределение скорости в газе имеет вид, изображенный на рис. 135,0. Скорость газа падает от значения У) — при х// = V, до значения U при [c.685]

Напомним, что если теплопроводящая среда ограничена плоскостью x = Q, избыточная температура которой изменяется периодически по закону Т = = то распределение температуры в среде описывается температурной [c.184]

Следовательно, в отраженном свете этот цвет с длиной волны X будет более или менее исключен. Итак, препарированная по указанному методу пластинка приобретает способность избирательного отражения световых лучей и в отраженном свете будет давать то распределение цветов, которое было применено при ее приготовлении пластинка дает возможность видеть в отраженном свете изображение в натуральных цветах. Механизм действия пластинки становится особенно ясным, если рассмотреть процесс отражения по методу, изложенному в 51. [c.119]

Если R обозначает коэффициент отражения, т. е. долю интенсивности отраженного пучка от интенсивности падающего, а Т — коэффициент пропускания, то распределение интенсивности в полосах выразится Ф зависимости от ф формулой [c.137]

Если скорость в разных сечениях трубки различна, то распределение давлений изменяется по сравнению с тем, которое существовало бы в покоящейся жидкости [c.525]

Эти правила имеют исключение. Так, например, силы, приложенные к небольшой поверхности тела, как и в теоретической механике, мы будем считать сосредоточенными, т. е. приложенными в точке распределенные реактивные силы, приложенные к защемленному концу балки, мы по-прежнему будем заменять реактивной силой и реактивным моментом. Такие замены не вносят существенных изменений в условия деформации тела. Это положение называют принципом смягченных граничных условий или принципом Сен-Венана, по имени французского ученого Сен-Венана (1797—1886). [c.178]

Экспериментальной проверке законов пластичности посвящено очень большое число исследований как за рубежом, так и в нашей стране. Наиболее чистые опыты осуществляются на тонкостенных трубках. Прикладывая к трубке продольную силу, внутреннее давление и крутящий момент можно осуществить произвольное плоское напряженное состояние. Если толщина трубки достаточно, мала по сравнению с ее диаметром, то распределение напряжений по толщине можно считать равномерным. Можно приложить осевую сжимающую силу и создать отрицательные напряжения. Но под действием сжимающего напряжения трубка теряет устойчивость. Еще в упругом состоянии на ней образуется гофр. Таким образом, проверку законов пластичности можно произвести лишь для некоторого ограниченного диапазона напряженных состояний. [c.62]

Совокупность численных значений безразмерных комплексов определяет множество однородных явлений, так как одному и тому же численному значению комплекса соответствует бесконечное множество сочетаний входящих в него конкретных параметров процесса. Поэтому относительные переменные и безразмерные комплексы представляют собой обобщенные переменные. Если на основе информации о конкретном состоянии системы определить совокупность численных значений безразмерных комплексов, то распределения относительных переменных, найденные в этом конкретном состоянии, будут такими же для бесчисленного множества других явлений с иными числовыми значениями параметров, но с теми же значениями безразмерных комплексов. Это множество явлений образует группу подобных явлений. Рассмотрим вопрос о подобии явлений более подробно. [c.11]

Дадим прежде всего качественное описание структуры затопленной свободной, т. е. не стесненной стенками, турбулентной струи, вытекающей из плоского или круглого сопла (рис. 9.7). Если сопло надлежащим образом профилировано, то распределение скоростей в его выходном сечении будет равномерным. По мере продвижения струи происходит ее торможение окружающей жидкостью и наряду с этим вовлечение последней в движение. Поэтому на некотором расстоянии 1 поперечное сечение ядра течения с равномерным распределением скоростей уменьшается до нуля, а вокруг него образуется струйный пограничный слой, в котором скорость асимптотически изменяется от значения Ыд до нуля при удалении от оси струи. Участок длиной состоящий из ядра и струйного пограничного слоя, называют начальным участком свободной струи. За сечением х — лежит относительно небольшой переходный участок. [c.378]

Рассмотрим истечение газа из резервуара через сужающееся сопло (рис. 11.3). Размеры резервуара будем считать настолько большими по сравнению с размером отверстия, что скорость жидкости в резервуаре можно считать равной нулю. Если конфигурация сопла выбрана надлежащим образом, то распределение скоростей на срезе сопла будет практически равномерным. Обозначим через ро, Гр значения параметров газа внутри резервуара они, очевидно, будут являться параметрами торможения. Давление во внешней среде и на срезе сопла обозначим через pi, параметры газа в сечении 1-1 через Ui, Pj, Tj, площадь выходного отверстия сопла через S. [c.421]

Дадим прежде всего качественное описание структуры течения затопленной свободной, т. е. не стесненной стенками, турбулентной струи, вытекающей из плоского или круглого сопла (рис. 197). Если сопло надлежащим образом профилировано, то распределение скоростей в его выходном сечении будет равномерным. По мере продвижения струи происходит ее торможе- [c.415]

Поскольку и начальное и краевое условия осесимметричны, то распределение температуры на пластинке в любые моменты времени t > О также будет осесимметричным, т. е. температура и не будет зависеть от угла т. и = и (г, t). При этом условии (6.109) перепишется так [c.220]

Можно показать, что если перемешивание твердой фазы идеально, то распределение числа частиц, покинувших слой, является биномиальным, т. е. вероятность pn At) того, что за время At слой покинет ровно п частиц, равна [c.27]

Рассмотрим, например, длинный цилиндр при постоянной всюду начальной температуре Та- Если, начиная с некоторого момента t = 0, боковая поверхность цилиндра приобретает равную нулю температуру ), то распределение температуры в любой момент времени t выразится в виде ряда ) [c.448]

Решение системы (4.38) проводилось методом Ньютона [176], который в данном случае оказался вполне устойчивым. Для выбора начального приближения рассматривались два предельных случая распределение температуры при радиационном теплообмене 7,- и кондуктивиом. В качестве начального приближения выбиралось то распределение температуры, которое при подстановке в (4.38) давало меньшую невязку. [c.164]

После расплавления шихты в сталеплавильной печи образуются две несмешивающиеся среды жидкий металл и шлак. Металл и шлак разделяются из-за различных плотностей. В соответствии с законами распределения закон Нернста), если какое-либо вещество растворяется в двух соприкасающихся, но несмешивающихся жидкостях, то распределение вещества между этими жидкостями происходит до установления определенного соотношения (константы распределения) постоянного для данной температуры. Поэтому большинство компонентов (Мп, Si, Р, S) и их соединения, растворимые в жндкovf металле и шлаке, будут распределяться между металлом и шлаком в определенном соотношении, характерном для данной температуры. [c.29]

Форма профиля скорости 2, показанная на рис. 3.12, б, будет, конечно, иметь место только в том случае, когда упаковка слоя остается неизменной после его засыпки, т. е. с плотностью, уменьшающейся вблизи стенки. Если в процессе эксплуатации под действием тех или иных факторов (например, динамических сил потока, вибраций, запыления и т. д.) первоначальная упаковка и соответственно проницаемость слоя будут изменены, то распределение потока в пе.м получится еще более неравномерным, а форма профиля скороези на выходе окажется более сложной пики скоростей будут иметь место ие только у стенки, но и в других частях ссчеипя (см. рис. 3.12, б). [c.90]

Если относительное и переносное движения тела являются враш,ательными вокруг пересекающихся осей (рис. 135), то распределение абсолютных скоростей в теле в каждый данный момент такое, как при вращательном движении вокруг мгновенной оси, проходящей через точку пересечения осей составляющих врапхе-ний н направленной по диагонали параллелограмма построенного на угловых скоростях этих вращений. Вектор абсолютной угловой скорости тела равен геометрической сумме векторов его переносной и относительной угловых скоростей [c.227]

Следовательно, обработанная пластинка Лнппмана в отраженном свете дает то распределение цветов, которое было применено при ее изготовлении, т. е. оиа дает возможность видеть в отраженном свете изображение в натуральных цветах. Липпману удалось получить таким способом снимки цветных предметов, что подтверждает справедливость приведенного выше объяснения. [c.99]

Для нахождения результирующей амплитуды в любой точке экрана наблюдения, определяемой углом дифракции ср, необходимо змать распределение фаз всех колебаний, приходящих в эту точку. Поскольку линза не вносит добавочной разности хода, то распределение фазы в точке Вф будет таким же, как в плоскости MF, образующей с плоскостью щели угол ц>. Псэтому пребуется найти распределение фаз для элементарных полсс в плоскости MF. [c.138]

Так как интеисивность есть величина прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то распределение пптенсивности на экране наблюдения в зависимости от угла дифракции шмеет вид [c.139]

Мы видели в 3, что если в находящейся в поле тяжести жидкости имеет место механическое равновесие, то распределение температуры в ней должно зависеть только от высоты г T = T z). Если же распределение температуры не удовлетворяет этохму требованию, являясь в общем случае функцией всех трех координат, то механическое равновесие в жидкости невозможно. Больше того, даже если T = T z), то механическое равновесие все же может оказаться невозможным, если вертикальный градиент температуры направлен вниз и по абсолютной величине превышает определенное предельное значение ( 4). [c.306]

Если в очень малом участке объема неограниченной среды (в начале координат) выделяется конечное количество тепла q, то распределение температуры кюмно написать в виде (С — теплоемкость среды) [c.36]

Уравнением такого же типа описывается и распределение температуры вдоль длины тонкого прямого стержня, если хотя бы один из его концов не закреплен. Распределение температуры вдоль каждого из поперечных сечений стержня можно считать постоянным, так что Т будет функцией только от координаты х вдоль его длины (и от времени). Тепловое расширение такого стержня приводит только к изменению его длины без изменения прямолинейной формы и без возникновения внутренних напряжений в нем. Ясно поэтому, что производная dSldt в общем уравнении (31,1) должна браться при постоянном давлении, и поскольку (dSidfjp = pIT, то распределение температуры будет описываться одномерным уравнением теплопроводности [c.175]

В теплообменниках Хемпсона газ низкого давления проходит меньший путь, чем газ высокого давления, поэтому гидравлическое сопротивление в тракте низкого давления оказывается небольшим. Кроме того, почти весь металл в аппарате используется как поверхность теплообмена. Недостатком теплообменника являехся сложность изготовления. Если зазоры между рядами навивки неодинаковы, то распределение температур по сечению становится неоднородным и, как следствие этого, уменьшается эффективность теплообменника. [c.100]

Замечательная особенность явления взаимодействия заключается в том, что параметры потока вблизи точки отрыва не зависят от причины, вызвавшей отрыв, а зависят лишь от чисел Маха и Рейнольдса в невозмущенном потоке. Если числа Мо и R совпадают, то распределение давления вблизи точки отрыва оказывается одинаковым при взаимодействии пограничного слоя с падающим извне скачком уплотнения, со юкачком уплотнения, образующимся при обтекании вогнутой криволинейной стенки, [c.341]

Если перед скачком пограничный слой турбулентный, то распределение давления в области взаимодействия практически не зависит от числа Рейнольдса (рис. 6.32). Это объя)сняется слабым влиянием числа Рейнольдса на основные характеристики турбулентного течения (толп шну пограничного слоя, профиль скорости, напряжение трения на стенке). [c.344]

Если диаметр отверстия оказывается соизмеримым с шириной пластины, то распределение напряжений отличается от того, что дают формулы (9.329). Решение последней задачи, выполненное Р. Хаулендом (1930), дает при а = 0,256 распределение напряжений оаа = Стц на сечении, совпадающем с осью хг, представленное эпюрой на рис. 9.43. [c.304]

Если величины ссц постоянны, то распределение температуры, линейно зависящее от координат, не вызывает напряжений в теле. Действительно, уравнения совместности содержат только вторые производные от компонент деформации, следовательно, они будут удовлетворены тождественно, если ец = е] представляют собою лпнеппые функции от х Конечно, при этом предполагается, что поверхность тела не закреплена, в противном случае может оказаться, что перемещения, соответствующие данной системе деформаций и определенные по формулам Чезаро ( 7.3), окажутся недопустимыми вследствие граничных условий тогда в местах закрепления возникнут реактивные силы, которые вызовут напряжения в теле. [c.385]

В центрально нагруженных продольными силами стержнях, как установлено patiee, по всей площади поперечного сечения напряжение распределено равномерно и а, == F/A. Если продольная сила приложена не в центре тяжести поперечного сечения, то распределение напряжений уже не является равномерным вследствие образования внешних изгибающих моментов (рис. 14.7) [c.320]

Рис. 49 изображает пластинку, подверженную однородному растяжению величиной S в направлении оси х. Если в пластинке проделано малое круглое отверстие, то распределение напряжений вблизи этого отверстия изменится однако в соответствии с принципом Сен-Е5енана можно сделать вывод, что этим изменением можно пренебречь на расстояниях, достаточно больших по сравнению с радиусом отверстия а. [c.105]

Если сила Р действует в срединной плоскости бесконечной пластинки (рис. 79, а), то распределение напряжений можно легко получить путем наложения только что рассмотренны.х систем. Мы не можем, однако, построить решение путем простого наложения двух решений для полубесконечной пластинки, как показано на рис. 79, б и е. Хотя вертикальные перемещения в обоих случаях будут одними и теми же, горизонтальные пере- [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...