Переход к классической механике (криволинейные координаты)

Переход к классической механике (криволинейные координаты) 152 Плотность и поток вероятности свободной частицы в пространстве импульсов 32 [c.332]

Если тот же единичный объем среды движется со скоростью V относительно некоторой системы координат наблюдателя (эйлерово пространство), то движение заряда представляет ток век-торы ], Е, В,. .., определенные в этом пространстве, отличаются от Е, В, . .. в той же физической точке среды, т. е. по их природе векторы электромагнитного поля ], Е, В,. .. при переходе ог неподвижной к подвижной системе координат преобразуются по особым законам, отличным от преобразований векторов, ранее рассмотренных, Понятно, что все преобразования в системах координат (декартовых, криволинейных), неподвижных одна относительно другой, сохраняются для ], Е, В,. .. такими же, как и для обычных векторов и тензоров. Эти особенности электромагнитных полей связаны с различием физических законов классической механики и теории относительности, определяемым параметром =v (отношение скорости движения к скорости света). [c.262]

ЗАМЕЧАНИЕ 3 Переход к обобщенным (например — криволинейным) координатам вызывает в квантовой механике большие осложнения. В самом деле, при этом уже классическая кинетическая энергия становится квадратичной формой общего вида от импульсов, с коэффициентами, зависящими от координат. Поэтому при замене типа (122а) встает во весь рост проблема порядка расположения операторов. По этой причине наиболее рациональный путь состоит в том, чтобы сперва прокванто-вать систему (т. е. сделать замену (122.2)) в декартовых координатах, а уже затем переходить к обобщенным по обычным правилам замены переменных в дифференциальных выражениях второго порядка. [c.482]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...