Уширение импульса среднеквадратичное

Спектральная зависимость среднеквадратичного уширения импульсов в одномодовом ВС с параболическим ППП при различных значениях [c.31]

Зависимость среднеквадратичного уширения импульсов от показателя [c.32]

Однако полное уширение импульса а для оптимального go больше вычисленного ст еж и определяется сГв , т. е. дисперсией материала и волноводной дисперсией, а также шириной спектральной линии источника. На рис. 1.10 показаны рассчитанные по формулам (1.40) и (1.41) зависимости полного среднеквадратичного уширения а в ВС из кварцевого стекла с добавкой титана, имеюш его [c.33]

Погонное среднеквадратичное уширение импульсов с учетом модовой и материальной дисперсий в соответствии с данными рис. 1.11 не превысит а, нс/км [c.199]

При Фтах 1 формула (15) дает значение, практически совпадающее с шириной А(о (11), оцениваемой по максимальному смещению частоты. Авторы [20] рассчитали уширение спектра для случайных сверхкоротких импульсов и получили выражение для среднеквадратичной ширины спектра, [c.80]

Информационную емкость ВС характеризуют с помощью среднеквадратичного значения уширения импульса а(г). Наибольшая скорость передачи информации для ВС длиной L определяется соотношением ВX 0,25/а(Ь). Зная а(Ь), можно найти также полосу пропускания ВС П, которая, выраженная в герцах, по величине приближенно равна скорости передачи информации в бит/с, т. е. П ВякО,25/а(/,). С учетом введенных обозначений [18] [c.28]

Среднеквадратичное уширение импульса разбито на две части межмодо-вое уширение — ст ж и внутримодовое — (Т 1. Межмодовое (иногда его называют [c.28]

Уравнение (3.3.2) можно использовать для анализа эволюции импульсов с другими формами огибающей и начальной частотной модуляцией. В качестве примера на рис, 3.7 показана эволюция супергауссовского импульса без начальной частотной модуляции на длине волны нулевой дисперсии (Р2 = 0) при С = 0и 1 = 3в уравнении (3.2.23). Ясно, что формы импульсов могут сильно меняться в зависимости от начальных условий. На практике чаще представляет интерес не детальная структура импульса, а степень его дисперсионного уширения. Так как длительность импульсов, показанных на рис. 3.6, 3.7, измерять на уровне половины максимальной интенсивности не совсем правильно,-будем использовать среднеквадратичную длительность, определяемую уравнением (3.2.25). В случае входного гауссовского импульса можно получить простое аналитическое выражение для о, которое утитывает действие Р2, Рз и начальной частотной модуляции С на дисперсионное уширение [10], [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...