Замедления плотность в тепловую область

Чтобы точно измерить интенсивность замедления д при данной энергии, желательно иметь фольгу, состоящую из ядер, дающих резкое резонансное поглощение в области энергии, о которой идет речь, и не дающих никакого резонансного поглощения в любом другом месте энергетического спектра. В действительности можно найти такие детекторы, которые имеют в основном только один резкий резонанс. Однако даже эти детекторы не дают возможности отделить измерение плотности тепловых нейтронов от измерений потока нейтронов в резонансной области. Защищая, однако, такие детекторы кадмием, можно почти полностью исключить эффект, обусловленный тепловыми нейтронами, путем использования кадмия различной толщины, как было указано в предыдущем разделе. Таким образом, можно получить точное значение резонансной активности фольги. [c.196]

Было найдено, что для любой энергии медленных нейтронов кривая /7 в зависимости от Я обладает размытым максимумом на расстоянии нескольких сантиметров от источника нейтронов. В области малых кривая идет круче, чем в области больших. При У = 0 // обращается в нуль, в то время как при больших 7 значения /7 убывают примерно экспоненциально. Первоначальное возрастание кривой обусловливается тем обстоятельством, что все нейтроны порождаются в источнике в виде быстрых нейтронов и успевают удалиться от него на заметное расстояние, прежде чем замедлятся достаточно для того, чтобы влиять на детектор. Обратно к центру диффундирует только сравнительно небольшая доля нейтронов, так как диффузионная длина мала по сравнению с длиной замедления. С другой стороны, падение на больших расстояниях обусловливается постепенным исчерпанием подлежащих замедлению быстрых нейтронов. По мере увеличения расстояния отношение плотностей быстрых и медленных нейтронов приближается к равновесному значению. Расстояние от источника до максимума тем больше, чем меньше энергия резонансного уровня (Jтепловых нейтронов ( 10 см для источника Кп—Ве). [c.56]

Еще более мощными Н. и. являются исследовательские ядерные реакторы, испускающие 5 10 с на каждый МВт мощност реактора, Реактор как Н. и. обычно характеризуется не полным кол-вом испускаемых нейтронов, а макс, плотностью А их потока (яркость) внутри активной зоны или замедлителя реактора. В исследовательских реакторах N достигает 10 с 1 см . Хотя в реакции деления ядер ср. энергия образующихся нейтронов — 2 МэВ, в результате замедления нейтронов в конструкц. элементах и замедлителе спектр нейтронов обычно сильно обогащён тепловыми нейтронами (максимум в области 0,06 эВ). Ещё большая яркость 10 с 1 см (в импульсе длительностью 100 мкс) достигается в импульсных реакторах. [c.283]

Самыми мопщыми Н. и. явл. ядерные реакторы, испускающие 5-10 нейтрон/с на каждый МВт мощности реактора. Для хар-ки реактора кап Н. и. более употребительно не полное кол-во испускаемых нейтронов, а макс. плотность N их потока (яркость) внутри активной зоны илп замедлителя реактора. В спец. исследовательских реакторах яркость достигает 10 нейтрон/с с 1 см . Хотя в реакции деления ядер ср. энергия образующихся нейтронов составляет 2 МэВ, в результате замедление нейтронов в конструкц. элементах в замедлителе спектр нейтронов обычно сильно обогащён тепловыми нейтронами (максимум в области 0,06 эВ). Ещё большая яркость -10 нейтрон/с с 1 см (в импульсе длительностью - 100 мкс) достигается в импульсных реакторах, к-рые удобны для спектро-метрич. исследований (см. Нейтронная спектроскопия). [c.456]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...