Сакуры — Тетроде уравнение

Сакуры — Тетроде уравнение 1.23 Самодиффузия 17.3 Свободная энергия 1.7, 6.0 [c.635]

Приведенное соотношение называется обобщенным уравнением давления пара Сакура — Тетроде, а I называется здесь химической постоянной.] [c.42]

Было экспериментально установлено, что формула (7.62) дает правильное выражение для энтропии идеального газа при высоких температурах, если величину А принять численно равной постоянной Планка. Формула известна под названием уравнения Сакура — Тетроде. [c.173]

Полученный результат называется уравнением Сакура — Тетроде для одноатомного идеального газа [46—49]. Оно имеет большое историческое значение и играет важную роль в химической термодинамике. Хотя приведенное уравнение и содержит Ь, но тем не менее этот результат был в основном уже известен из опытов по измерению давления пара и из изучения равновесия в химических реакциях задолго до того, как был развит и понят квантовомеханический подход. Его объяснение представляло большие трудности для физиков-теоретиков, и многие попытки, предпринятые в первые годы нынешнего столетия, потерпели провал. В последующих главах мы обсудим применения выражений (30) и (31). [c.142]

ПРОВЕРКА УРАВНЕНИЯ САКУРА - ТЕТРОДЕ 143 [c.143]

Экспериментальная проверка уравнения Сакура — Тетроде [c.143]

Мы видели, чго энтропию одноатомного идеального газа можно вычислить с помощью уравнения Сакура — Тетроде (31). Рассчитанное таким образом значение для одного моля одноатомного газа при заданной температуре и давлении можно сравнить с экспериментальным значением энтропии газа. Последнее можно найти суммированием нескольких слагаемых, а именно [c.143]

Вычисленное по уравнению Сакура — Тетроде значение энтропии неона при тех же условиях равно [c.144]

Прекрасное согласие с экспериментом убеждает нас в правильности всего теоретического аппарата, который приводит к уравнению Сакура — Тетроде. Выражение (31) вряд ли можно было бы угадать, и подтверждение его опытным путем имеет большое значение. Результаты для неона, аргона и криптона приведены в таблице. [c.144]

Используем соотношение U — /гЛ т и уравнение Сакура — Тетроде для 0, найденное в гл. И. Тогда для атомов с нулевым спином [c.253]

Это уравнение Сакура — Тетроде. Тот факт, что постояншя к — 2пЬ есть постоянная Планка, следует из (9.31), где впервые появляется квантовая постоянная. Уравнение состояния выводится из функции и (8, V), которая представляет собой энергию Е, выраженную в переменных 5 и V. Непосредственно получаем РУ — МкТ. Следует отметить, что выражение (9.54) не удовлетворяет третьему закону термодинамики. Это не должно вызывать беспокойства, так как газ Больцмана не является физической системой. Газ Больцмана—только модель, обладающая предельными свойствами газов Бозе и Ферми при достаточно высоких температурах. Это показывает, однако, что третий закон термодинамики не является автоматическим следствием общих принципов квантовой механики, а зависит от особенностей плотности состояний вблизи основного состояния. [c.219]

Полученные нами соотношения pv = в н vn = 3/2 нам хорошо известны по термодинамической части курса (см. том 1). Их называют уравнениями состояния идеального газа, а полное теоретическое их объяснение произошло сразу после установления распределения Максвелла (см. задачу 31), хотя существовало и до этого (см. п.д) настоящего параграфа). Полученное нами выражение для s e,v) назьГ-вают формулой. Сакура—Тетроде (О. Sa ur, И. Tetrode, 1911-1913), оно полностью определяет энтропию газа, включая и энтропийную константу о, знание которой необходимо при рассмотрении задач химической термодинамики. Эта формула подтвердилась экспериментально, но ее теоретическое обоснование в доквантовую эпоху вызывало значительные трудности. [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...