Спектры актинидов

Изучение разнообразных характеристик в нормальном состоянии свидетельствует о том, что в таких веществах плотность состояний имеет узкий и большой пик у самого уровня Ферми (напомним, что плотность состояний v = Pom /(n A )). Происхождение этого пика, возможно, связано с электронной экранировкой спина магнитных атомов редкоземельных металлов или актинидов. Если магнитные атомы являются малыми примесями, то это приводит к эффекту Кондо в проводимости ( 4.6), но не влияет заметным образом на энергетический спектр и термодинамические свойства. Однако если магнитные атомы становятся регулярным элементом структуры и константа обменного [c.331]

Актинидов, как и редких земель, должно быть 14, так что их группа должна заканчиваться на элементе с Z 103. Спектры -этих элементов, особенно трансурановых, изучены пока слабо, что не позволяет в большинстве случаев с уверенностью установить их наиболее глубокие электронные конфигурации. Тем не менее можно считать установленным, что, как и в случае редких земель, последовательное заполнение f-оболочки электронами имеет место лишь для трехкратных ионов. У ионов в состояниях ионизации с меньшей кратностью и у нейтральных атомов актинидов встречаются конфигурации 5f, 5f - 6d, 5f 7s , 5f 6d7s, 5f 6d7s . Торий, как указано ниже, содержит f-электрон лишь в состоянии трехкратной ионизации (Th IV). Вероятные наиболее глубокие электронные конфигурации ионов и нейтральных атомов актинидов приведены в табл. 75, [c.303]

Типичными представителями лазеров, работающих по четырехуровневой схеме, являются лазеры на трехвалентных ионах группы лантанидов (N(1, Рг, Тт, Ос1, Но, Ег, УЬ) и актинидов (Мр, Ри, Ат и Ст). Большая роль в систематических исследованиях спектроскопических свойств лантанидов и актинидов принадлежит П. П. Феофилову. У этих элементов застраивающиеся оболочки 4/ и 5/ защищены от внешних полей двумя полностью заполненными оболочками 55 Ър или б5 6/ соответственно, благодаря чему влияние электрического поля решетки намного слабее сказывается на спектре люминесценции, чем в случае ионов группы переходных металлов. Наблюдаемые спектры люминесценции интерпретируются как переходы внутри незаполненной /-оболочки. Обычно имеют место переходы с одного из возбужденных термов /-оболочки на компоненты расщепления основногомультиплета. Благодаря указанной экранировке силы осцилляторов для переходов / — / в поглощении очень малы, порядка 10" — 10 , и соответственно время жизни спонтанной люминесценции порядка [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...