Расширение жидкости термическое (тепловое

Расширение жидкости термическое (тепловое) [c.901]

Согласно существующим теориям, под свободным объемом понимают обычно пространство, в котором могут совершать колебания центры тяжести молекул. Такое представление, естественно, приводит к необходимости задавать взаимное расположение молекул и делать те или иные предположения о характере теплового движения. В принципе можно и не делать таких предположений, если под свободным объемом понимать совокупность микрополостей , появляющихся в жидкости при термическом расширении. Из-за теплового движения в выделенном объеме жидкости должно быть некоторое распределение микрополостей по величине. Предположим, что это распределение описывается функцией Больцмана, т. е. число микрополостей размером от V цо V dv [c.119]

Регулирование посредством изменения перепада давления пара и жидкости может осуществляться на любом температурном уровне как для криогенных, так и для высокотемпературных тепловых труб. Схема тепловой трубы, в которой используется" принцип регулирования термического сопротивления посредством дросселирования пара, изображена на рис. 5.1 (схема 2.1). Пар из зоны испарения в зону конденсации может пройти только через отверстие, закрываемое клапаном. Открытие и закрытие клапана осуществляется при перемещении штока вследствие изменения объема жидкости, имеющей большой температурный коэффициент объемного расширения. На рис. 5.1 (схема 2.2) представлена другая конструкция, в которой для регулирования термического-сопротивления используется осушение канавочной капиллярной структуры. При уменьшении температуры греющего тела ниже определенного значения клапан закрывает отверстие для прохода пара, перепад давления между испарительной и конденсаторной частями увеличивается, что приводит к осушению канавочной капиллярной структуры в испарительной части, уменьшению теплоподвода к ней, открытию клапана и т. п. [c.130]

Здесь 5 (Л, В) — якобиан по горизонтальным координатам, 2k" и 2h", k" и А " —коэффициенты трения и теплообмена на подстилающей поверхности и поверхности раздела двух слоев соответственно, 0 —заданная температура подстилающей поверхности, Н—глубина жидкости, — коэффициент теплового расширения, f—параметр Кориолиса, который в модельной постановке задачи предполагается постоянным ). Соотношение (27) является следствием геострофического и гидростатического балансов (22) и называется уравнением термического ветра. Эффективность метода Галеркина, примененного к системе (23)—(27), показана в работах [136 — 138, 156, 158, 168, 169], посвященных исследованию лабораторных течений, которые наблюдаются во вращающихся цилиндрических и кольцевых сосудах с жидкостью, подверженной внешнему горизонтально неоднородному нагреву. Такиетечения, несмотря на огромное различие в размерах, во многих отношениях схожи с крупномасштабными атмосферными течениями. [c.23]

В соединениях трубопроводов, несущих горячие жидкости или газы, необходимо предус.матривать компенсаторы тепловых расширений, предотвращающие возникновение термических усилий и деформацию трубопроводов. [c.380]

Для осуш,ествления функции теплового диода часта применяются различного рода клапаны. Так, в работе (19 клапан помеш,ен в паровой канал (рис. 13, д). Такая ТТ может выполнять также функцию термостата. Использование клапана для обеспечения однонаправленного потока жидкости рассмотрено также в работе [201-Описанная в ней ТТ может осуш,ествлягь функцию теплового диода (рис. 13, е). Тепловые ограничители основаны на использовании [21, 22] термического pa ujnpe-ния металла. В работе [21] для этих целей применяется биметаллическая пластина, на конце которой находится игла (рис. 13, ж). При достижении тепловым потоком определенной величины игла перекрывает паровой канал. На рис. 13, 3 представлена схема теплового ограничителя, функция управления которого осуществляется за счет термического расширения металлического стержня, что приводит к перекрытию парового канала. Биметаллическая пластина может также служить перекрытием жидкостного канала [23]. [c.51]

Механизм термического затухания при колебаниях пузырька с малыми амплитудами исследовался рядом авторов [1, 7, 8]. Тепловой поток в жидкость, окружающую пузырек, возникает потому, что работа давления при сжатии пузырька превышает работу газа по смещению жидкости при его расширении. В соответствии с представлениями о термодинамическом поведении пузырька, различают постоянную затухания изотермическую (2Ф1Й 2) и адиабатическую (2Ф / 5). Пфрим [7], используя в а только член, линейный относительно 3(х—1)2Ф] Д, получил приближенное значение на резонансе. Девин [1] учел эту ошибку [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...