Непрозрачность верхние границы

Диапазон измеряемых температур. Для измерения температуры полупроводниковых кристаллов по сдвигу края поглощения необходимо, чтобы свет взаимодействовал с двумя поверхностями пластинки. Верхнюю границу температурного диапазона, в котором возможно измерение, определим из условия ак 4,5, при этом ехр( —а/г) 0,01, и пластинка является частично прозрачной. На рис. 5.13 показаны спектральные зависимости верхней границы при измерениях в проходящем и отраженном свете для кристалла кремния толщиной 1 мм. В коротковолновой области (Л 1,74-1,8 мкм) верхний предел достигается тогда, когда кристалл становится непрозрачным вследствие сдвига края поглощения. В длинноволновой области непрозрачность кристалла при нагревании обусловлена увеличением концентрации свободных носителей заряда, при этом коэффициент поглощения связан с длиной волны соотношением Друде а Л . [c.122]

Диапазон измеряемых температур нижняя граница, доступная практически любому методу ЛТ, находится в криогенной области верхняя граница, доступная некоторым методам, совпадает с точкой плавления материала для наиболее чувствительных методов термометрии полупроводников верхняя граница зависит от длины волны зондирующего излучения и определяется температурой, при которой образец хотя бы частично прозрачен (например, монокристалл кремния толщиной 1 мм становится непрозрачным во всем инфракрасном диапазоне при температурах Т 1000 К). [c.200]

Волна охлаждения бежит по воздуху, практически не возмущенному излучением. Температура газа к моменту подхода верхней границы уступа определяется только предыдущей историей процесса и гидродинамическим движением (если таковое существует). Это объясняется тем, что при температурах порядка десятков тысяч градусов и градиентах температуры порядка тысячи градусов на метр, которые имеют место в начальном распределении, лучистая теплопроводность слишком мала для того, чтобы создать сколько-нибудь заметный поток энергии в непрозрачной области, к которой еще не подошла волна охлаждения. Лучистая теплопроводность, коэффициент которой пропорционален росселандовой длине пробега I (Т) и кубу температуры ), быстро возрастает с увеличением температуры и становится существенной лишь в области температур порядка сотен тысяч градусов, вблизи центра взрыва. Она ограничивает подъем температуры в центре величиной такого порядка и выравнивает температуру вблизи центра. [c.489]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...