Мощности порог (для самофокусировки)

Остановимся кратко на основных проявлениях самофокусировки. Одно из пих заключается в уменьшении яркости излучения. При развитии ММС происходит рассеяние света на большие углы, в результате чего после достижения некоторого порога по интенсивности фокусируемая мощность излучения не растет с увеличением выходной мош,ности, что демонстрируется на рис. 6,3—6,5. [c.252]

Пороговая мощность для начала. самофокусировки часто маскирует порог для других нелинейных процессов, что может быть объяснено следующим образом. Когда мощность превосходит пороговую, световой пучок зашнуровывается, что влечет за собой сильное возрастание плотности мощности и напряженности поля внутри пучка если скорость возникновения нелинейного процесса зависит от напряженности поля в высокой степени, то она скачкообразно возрастет при достижении пороговой мощности поэтому часто нелинейный процесс становится наблюдаемым лишь при мощности, превы- [c.199]

В лазерах с шириной полоски более 20. ..30 мкм обычно наблюдается довольно резкий переход через порог, после чего возбуждаются моды высокого порядка. С ростом тока накачки выходная мощность растет линейно до тех пор, пока разогрев не приведет к некоторому насыщению. На самом деле процесс не так прост — распределение усиления способствует возникновению самофокусировки, благодаря чему излучение концентрируется в нити внутри лазерного резонатора. При уменьшении полоски до 20 мкм и менее возрастают потери для мод высоких порядков. Тогда сразу за порогом появляется только основная поперечная боковая мода. При дальнейшем увеличении тока накачки появляются боковые поперечные моды высоких порядков по мере достижения их порога возбуждения. Уменьшение ширины полоски до 10 мкм и менее увеличивает пороги мод высоких порядков до уровней, превышающих возможности лазера. Наличие боковых поперечных мод оказывает влияние как на пространственное распределение, так и на ширину спектра лазерного излучения. [c.294]

Общая картина разрушения хрупких тел представляется следующей Если луч сфокусирован на передней поверхности образца, то с увеличением плотности мощности разрушение (кратер глубиной порядка 10 см) появляется впервые на передней поверхности (самофокусировка и самоканализация луча происходят еще раньше) в дальнейшем с увеличением плотности мощности появляется кратер порядка 10" — 10 см на выходной поверхности образца. Затем следы разрушения появляются внутри образца (их порог разрушения выше, чем у первичного поверхностного разрушения). Вдоль волновода, обра-зованногр лучом, образуется нитевидная каверна, на которую нанизана система пузырьков и дискообразных трещин. При дальнейшем увеличении энергии импульса толщина нити слегка возрастает, а число и размер дисков растут значительно быстрее. В некоторых случаях нитевидных следов разрушения не образуется, а разрушение возникает только в области фокуса. [c.517]

Для рассмотренной в 2.3 модели среды с анизотропными молекулами при = 10 м7В получаются критические мощности к порядка нескольких 10 Вт. Мощность Lк представляет собой порог, ниже которого не может происходить самофокусировка и самозахват, и пучок расходится вследствие дифракции. Следует заметить, что это соотношение не зависит от поперечного сечения светового пучка следовательно, самозахват света происходит независимо от поверхности, на которую распределяется его мощность. Вследствие существования этого порога приходится видоизменить соотношение между мощностью лазера и фокусирующей длиной (4.13-5), так как порог приводит к конечным значениям 1р уже при сколь угодно малых мощностях лазера. Из соответствующих экспериментальных данных, а также из более точных расчетов следует, что уравнение (4.13-5) необходимо заменить уравнением [c.199]

Влияние эффекта самофокусировки света. Процесс генерации сверхмощных световых импульсов может сопровождаться дополнительными нелниейно-оптическими эффектами н, в частности, эффектом самофокусировки света. Экспернмеитально обнаружено изменение временной структуры сверхкоротких световых импульсов в неодимовых лазерах, которое может быть объяснено влиянием самофокусировки излучения в активном элементе (см., напрнмер, 1127]). Обратимся в связи с этим к рис 3.53. Кривая 1 описывает форму светового импульса, которую он имел бы в отсутствие самофокусировки. Прямая АА фиксирует уровень мощности, отвечающий порогу эффекта самофокусировки. Когда мощность импульса в процессе его генерации достигает этого порога, проявляется самофокусировка излучения, вследствие чего возрастают потерн — световой пучок начинает рассеиваться через боковую поверхность активного элемента (см. правую часть рисунка). Указанные потери максимальны для наиболее интенсивной части светового импульса в результате образуется провал в той части импульса, которая должна была соответствовать максимуму его интенсивности. Поэтому реализуемая форма светового импульса описывается не кривой 1, а кривой 2 (см. рисунок). [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...