Колебание вынужденное первого второго класса

Первая задача является характерной задачей о тепловом ударе на поверхности полуограниченного массива, в котором процесс распространения тепловых напряжений не чисто диффузионный, а связан с распространением упругих волн. Вторая задача относится к классу задач о поперечных колебаниях пластин, возбужденных импульсными тепловыми воздействиями. Она сводится к решению дифференциального уравнения, описываюш,его вынужденные осесимметричные колебания круглой пластины. Исследования этих задач показывают, что суш,ественные динамические эффекты в телах могут возникнуть лишь при мгновенном изменении их граничных тепловых условий. [c.253]

В каждом из т — г уравнений второй группы первые г членов являются известными явными функциями времени и дают такой же эффект, как и известные силы, действующие на систему. Уравнения этой группы, следовательно, достаточны для определения неизвестных величин после этого, если требуется, из первой группы могут быть определены силы, необходимые для того, чтобы поддерживать предписанное движение. Очевидно, что между двумя классами проблем вынужденных колебаний существенной разницы нет. [c.171]

В цитированной гл. I (пп. 62 и 66) было отмечено, что если сила Q(t) является периодической с каким-нибудь периодом Ti (не обязательно совпадающим с Т), то в конце концов вынужденные колебания системы будут иметь в качестве периода период возмущающей силы. Это происходит потому, что из двух слагаемых о (<) и J (f), составляющих в сумме s(0. первое стремится к нулю при бесконечном возрастании t, а второе является TjDoro периодическим. Понятно, что аналогичное поведение будет иметь место, по крайней мере приближенно, также и в предельном случае, когда сила Q ((), хотя и остается периодической, но от времени до времени становится очень большой, т. е. переходит в класс ударных сил. Мы будем предполагать, цтд [c.518]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...