Испускание спонтанное, контур линии

Испускание спонтанное, контур линии 738 [c.923]

Для количественного описания контура линии спонтанного испускания следует составить выражение для мощности (м) испускаемой единицей объема при спонтанных переходах п т атомов и приходящейся на спектральный интервал со [c.738]

Долгое время считалось, что естественная ширина есть нижний предел спектральной ширины линий, предел, практически недостижимый. Возникновение оптических квантовых генераторов разрушило эту точку зрения. Испускание квантового генератора обусловлено вынужденными переходами между уровнями энергии, люминесценция — спонтанными. Именно поэтому контуры линий излучения и их ширины в обоих случаях качественно различны. Ширина линий излучения квантового генератора чаще всего во много раз меньше. Нужно отметить также, что такие линии обычно имеют структуру и состоят из большого числа чрезвычайно узких линий (так называемых мод ). Применяя соответствующие резонаторы, можно выделить и стабилизировать отдельные линии [c.25]

Если средняя частота линии значительно превосходит ее ширину, то в пределах последней множитель со можно считать практически постоянным. В этом случае, следовательно, линии поглощения, вынужденного и спонтанного испускания имеют подобные контуры. [c.738]

В типичных условиях режима работы лазера на ионах благородного газа однородное и неоднородное уширения имеют приблизительно один и тот же порядок величины. Для лазера на ионах аргона (переход Л = 514 нм) доплеровская ширина составляет приблизительно 3,5 ГГц. Однородная ширина линии заключена между 0,5 и 0,8 ГГц. Она обусловлена главным образом эффектом Штарка, возникающим благодаря высоким плотностям электронов ( 102° м ), и спонтанным испусканием. Заметим, что естественная ширина линии составляет 0,46 ГГц. Большое однородное уширение влечет за собой сильную конкуренцию мод, и если не принять особые меры, то она может легко привести к значительным флуктуациям амплитуды в многомодовом режиме. В лазере на ионах благородного хаза особый эффект вызывается относительно большой скоростью дрейфа ионов (Удр 10 м/с). Он заключается в расщеплении контура усиления в лазере на две доплеровские кривые с расстоянием между ними порядка 0,5 ГГц. [c.80]

Мы будем считать, что отдельные частицы отличаются только своими резонасными частотами, тогда как соответствующие им однородные полуширины и однородные контуры линий взаимно согласуются. В этом случае можно рассчитать усредненное по ансамблю значение, например, для спонтанного испускания фотонов на частоте со. При этом мы будем суммировать по всем частицам, которые характеризуются своими резонансными частотами. Зависящее от резонансной частоты выражение в уравнении (1.3) для спонтанного испускания фотона можно умножить на функцию статистического распределения [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...