Политропные процессы с источником теплоты

ПОЛИТРОПНЫЕ ПРОЦЕССЫ С ИСТОЧНИКОМ ТЕПЛОТЫ [c.97]

При отсутствии испарения и теплообмена (В1=0, М =0) уравнения (2.69)...(2.71) переходят в известные уравнения политропного сжатия. В заключение отметим, что рассмотрение термодинамических процессов с внутренними источниками (стоками) теплоты позволяет расширить понятие политропного процесса и использовать полученные соотношения для решения различных прикладных задач технической термодинамики. [c.104]

Если в системе координат х—Т изобразить круговой процесс, состоящий из двух изотермических и двух адиабатных обратимых процессов, то получим обратимый цикл Карно, который можно считать частным случаем общего цикла, состоящего из политропных обратимых процессов (см. фиг. 7. 17). Цикл Карно изобразится в этом случае прямоугольником 1—2—3—4—1 (фиг. 7. 18), площадь которого дает величину работы в килокалориях за один цикл, совершаемый телом. Стрелки на фиг. 7. 18 показывают, что мы имеем цикл тепло вого двигателя, т. е. положительную работу, равную А1=дх— 2. При изотермическом расширении 1—2 тело получает теплоту от источника тепла, при адиабатном расширении 2—3 тело не получает и не отдает тепла, при изотермическом сжатии 3—4 [c.145]

В этих процессах работа совершается за счет внутренней энергии, но одновременно часть внутренней энергии в виде теплоты отдается холодному источнику. При удалении от адиабаты и приближении к изохоре, т. е. с увеличением показателя политропы п, все меньше внутренней энергии будет расходоваться на работу и все больше отдаваться холодному источнику. Коэффициент а положительный и больше единицы. Теплоемкость политропных процессов третьей группы положительна. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...