Общая среднеквадратическая длительность импульсов

Более интересным, чем (А/) или (А/) частотным параметром является максимальная скорость передачи информации В по волокну. В гл. 15 будет показано, что в широком диапазоне форм импульсов значение не должно превосходить,величины 1/4 а. Если же это произойдет, то уровень мощности на входе приемника, необходимый для обеспечения определенного минимального коэффициента ошибок в процессе восстановления сигнала, резко увеличится. Использование приведенного соотношения между информационной пропускной способностью световода и среднеквадратической длительностью импульса позволит связать оба эти параметра с шириной полосы пропускания, представленной величинами (А/)е , или (А/)оц,1,, временной дисперсией, характеризуемой длительностью импульса т на уровне 0,5 или общей длительностью импульса ДГ. Чтобы показать это, определим передаточную характеристику, соответствующую четырем приведенным в 2.4.1 формам гипотетических импульсов, при маловероятном предположении, что они представляют собой импульсные характеристики конкретных световодов. С некоторыми оговорками результаты подтверждают, что для практических оценок можно использовать следующие соотношения [c.70]

Для определения общей дисперсии необходимо объединить определенным образом эффекты, обусловливающие межмодовую и внутри-модовую дисперсии. Из предыдущих параграфов очевидно, что эти эффекты независимы и некоррелированы. По этой причине самым удс бным способом их объединения оказывается сложение среднеквадратических длительностей импульсов, независимо создаваемых каждым из эффектов дисперсии в отсутствие другого. Как было показано в 2.4, в таком случае общая среднеквадратическая длительность импульса а, обусловленная влиянием обоих видов дисперсий, определяется соотношением [c.173]

Теперь необходимо определить а, — среднеквадратическую длительность импульса, являющегося результатом межмодовой дисперсии, когда величина Ощ очень мала. Для этого необходимо использовать результаты 6.3, где исследовался общий разброс по времени распространения различных мод. Чтобы найти а,, нужно оценить соотношение (2.4.3) в предположении, что введенная в волокно в виде импульса единичной энергии оптическая мощность распределена равномерно между распространяющимися в нем модами. В таком случае принимаемая мощность будет поступать в виде последовательности взвешенных импульсов по мере того, как модовые группы будут прибывать после соответствующего времени распространения. Каждая из Q модовых групп опознается по параметру модовой группы д и состоит из 2д независимых мод. Таким образом, энергия, поступающая во время с модовой группой д, пропорциональна индексу д. Общее число отдельных мод будет равно [c.174]

Хотя, вероятно, взаимодействие мод и вызывает увеличение затухания в волокне, однако оно оказывает и положительное влияние, состоящее в уменьшении дисперсии. Рассмотрим оптический импульс, введенный в многомодовое волокно в виде одной конкретной моды. В процессе его распространения из-за взаимодействия мод часть мощности пойдет на возбуждение других мод, имеющих различные скорости распространения, что приведет к расширению импульса. Предположим теперь, что свет вводится в волокно таким образом, что равномерно возбуждаются все световодные моды. Как и ранее, при распространении конкретной моды часть ее мощности снова передается соседней моде. Происходит много таких переходов, пока свет, наконец, достигнет фотодетектора на конце волокна. В ре ультате этого сгет распространяется по волокну в виде многих различных мод и, следовательно, перемещается с общей скоростью, равной средней скорости модовых групп. Аналогичное рассуждение применимо ко всей оптической мощности, распространяющейся в волокне, и вследствие этого не наблюдается расширения импульса. Никакой свет не распространяется в волокне в виде только самой быстрой или самой медленной моды. Как общая, так и среднеквадратическая длительности импульса при этом уменьшаются по сравнению с длительностью импульса на выходе аналогичного волокна, не имеющего никакого взаимодействия мод. [c.187]

В 2.4 было показано, каким образом импульсы различной формы характеризуются такими параметрами, как среднеквадратическая длительность импульса а и полная длительность на уровне половинной мощности т. Было также отмечено, что если форма импульсов приближается к гауссовой, то общая среднеквадратическая длительность принимаемого импульса может быть получена сложет1ем значений средних квадратов длительности исходного импульса, материальной дисперсии и межмодовой дисперсии оптического волокна. Предположение о гауссовой форме импульсов создает то затруднение, что амплиту- [c.389]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...