Преимущества волноводных резонаторов

Преимущества волноводных резонаторов. Применяя волноводный резонатор, можно избежать искажения формы волнового фронта излучения тепловой линзой активного элемента. Эту возможность хорошо иллюстрирует рис. 2.90, на котором изображен волноводный резонатор половинного типа с модой m = 1. Тепловая линза предполагает зависимость показателя преломления от поперечной координаты г/ п — п (у). Рассмотрим тонкий слой активной среды, ограниченный плоскостями у и у Ау сы. рисунок). Легко видеть, что любой световой луч в моде т 1 дважды пересекает указанный слой, проходя в нем один и тот же путь, оптическая длина которого равна п (у)Ау1 sin у (на рисунке показаны три световых луча /, 2, 3). Положение слоя по оси у выбрано произвольно поэтому если разбить весь активный элемент на тонкие параллельные слои, то сделанное выше замечание о равенстве оптических путей для всех световых лучей в моде будет справедливо для каждого слоя, а следовательно, и для активного элемента в целом. Иначе говоря, в случае, изображенном на рис. 2.90, каждый световой луч в волноводной моде проходит в активном элементе оптический путь одной и той же длины. Отсюда следует, что тепловая линза активного эле- [c.242]

Преимущество волноводного резонатора перед обычным плоскопараллельным резонатором демонстрирует рис. 2.91 [12], где представлены две экспериментальные кривые, выражающие зависимость выходной мощности лазера от числа вспышек N лампы накачки кривая 1 относится к обычному резонатору, а кривая 2 — к волноводному (в обоих случаях активный элемент не охлаждался, что приводило к быстрому нагреву). Из рисунка видно, что если в случае обычного резонатора термические искажения относительно быстро приводят к срыву генерации, то в случае волноводного резонатора имеет место сравнительно медленный спад кривой (заметим, что этот спад определяется отнюдь не термическими искажениями элемента, а ухудшением его генерационных характеристик с повышением температуры). [c.243]

У открытого резонатора, по сравнению с волноводным, спектр различных типов колебаний значительно реже, а модовый объем основного типа колебаний больше, чем у основного типа колебаний ЕНц волноводного резонатора. Однако для зеркал с отверстиями связи эффективность выходного отверстия в волноводном резонаторе значительно превосходит эффективность этого же отверстия в открытом резонаторе, образованном зеркалами той же геометрии, что и волноводный. Этим можно объяснить известное преимущество волноводных резонаторов для ряда конфигураций зерйал в конструкциях ГЛОН большой выходной мощности генерации по сравнению с открытыми резонаторами. Однако в цельм проблема выбора оптимальной конструкции резонатора ГЛОН (открытой или волноводной) по отношению к конкретной лазерной системе (активные молекулы, система оптической накачки и т. д.) остается далеко не решенной. Это особенно касается случаев, когда от лазерного источника ГЛОН требуется сочетание высокой энергетической эффективности излучения и его малой угловой расходимости. В таких задачах необходимые рекомендации по выбору оптимальной конструкции резонатора ГЛОН можно дать только при сравнительном анализе характеристик волноводных и открытых резонаторов с учетом активной среды. [c.169]

Основная направленность данной книги — стремление заполг-нить указанный вакуум . Рассмотренные автором диэлектрические волноводные фильтры с запредельными связями по комплексу своих параметров расположены между волноводными и воздушно-полосковыми фильтрами. Удачное сочетание запредельных волноводов с волноводно-диэлектрическими структурами придает фильтрам указанного класса определенные конструктивно-техно логические преимущества и широкие возможности по реализации разнообразных частотных характеристик. Для проектироваии таких фильтров потребовалось достаточно подробное исследование их элементной базы — волноводно-диэлектрических резонаторов. Данному вопросу посвящены первая и вторая главы книги, [c.3]

Преимущества линейных У. над циклическими — отсутствие громоздкой магн. системы, простота ввода и вывода ч-ц, большие плотности тока. Однако сложность и высокая стоимость радиотехнич. системы линейных У. протонов и трудности фокусировки ограничивают их возможности. Они применяются гл. обр. как инжекторы на энергии до 200 МэВ для циклич. У. (см. выше). Для ускорения при больших энергиях схема Альвареса становится неоптимальной. Здесь предпочтительнее система связанных резонаторов спец. формы или же волноводная система с диафрагмами (как в линейных электронных У. см. ниже). Поэтому совр. линейные У. протонов на большую энергию состоят из двух ступеней различной радиотехнич. структуры. Так, напр., реализован У. в Лос-Аламосе (США) на 800 МэВ, дающий ср. ток 500 мкА. По такой же схеме сооружается У. на 600 МэВ в СССР. Эти У., предназначенные для физ. экспериментов с интенсивными мезонными пучками, наз. также м езонными фабриками, или мезонными генер а тор а-м и (табл. 2). [c.795]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...