Молекулы с потенциалом в виде прямоугольной ямы

При использовании метода Монте-Карло желательно, по крайней мере в принципе, провести серию расчетов с возрастающими значениями N для того, чтобы иметь хоть какие-то представления о возможном различии свойств термодинамической бесконечной системы и вычисленных характеристик малой конечной системы. В этой связи небезынтересно заметить, что если значение Гс выбирается как некоторая постоянная доля, например /г, от длины ребра ячейки, то при увеличении N ж V с постоянной плотностью N/V величина Гс, измеряемая в единицах длины г, характерной для потенциала и (г), будет возрастать. Иными словами, при увеличении N ошибки, связанные с обрыванием, будут исчезать, если и (г) достаточно быстро убывает на бесконечности. Очевидно, для молекул в виде твердых сфер или с потенциалом в виде прямоугольной ямы и т. д. выражение (23) точно совпадает с (18) при условии, что iV и F не слишком малы. [c.286]

С точки зрения численных расчетов роль радиальной функции распределения особенно велика для систем типа твердых сфер или молекул с потенциалом прямоугольной ямы, парный потенциал которых имеет разрывные скачки. Как известно, такие разрывы потенциала приводят к разрывам функции распределения, что в свою очередь приводит к появлению в уравнении состояния (29) членов, в которые входят значения функции распределения на разрывах. Предположим, что V ш N достаточно велики, так что подобные разрывы потенциала и (г) лежат в области г а Ь. Обозначим через Га значения г, при которых происходит скачок потенциала и (г). Отметим, что функция g (г) ехр [ и (г)], как обычно, остается непрерывной при любых г, поэтому уравнение состояния (46) может быть записано в виде [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...