Определение знака носителей тока в полупроводниках

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЗНАКА НОСИТЕЛЕЙ ТОКА В ПОЛУПРОВОДНИКАХ [c.311]

На рис. 159, а иллюстрируется сущность метода определения типа электропроводности полупроводника по изменению знака поперечной э. д. с. эффекта Холла. Если поместить полупроводниковую пластинку во внешнее поперечное магнитное поле Н и приложить в направлении длины ее разность потенциалов, создающую электрическое поле Е, то вследствие смещения носителей тока к одной из граней пластинки возникает поперечная э. д. с., измеряемая вольтметром V. (Направление смещения зарядов определяется по правилу трех пальцев левой руки, относящемуся к техническому направлению тока). Из рис. 159, а видно, что при изменении механизма электропровод- [c.286]

Фиг. 154 поясняет сущность метода определения типа электропроводности полупроводника по изменению знака поперечной электродвижущей силы эффекта Холла. Если поместить лластинку из полупроводника во внешнее поперечное магнитное поле Н и приложить в направлении ее длины некоторую разность потенциалов, создающую электрическое поле Е, то вследствие смещения носителей тока к одной из граней пластинки возникает поперечная электродвижущая сила, измеряемая вольтметром V. Из фиг. 154 видно, что при изменении механизма электропроводности меняется и направление отклонения стрелки вольтметра, по которому и судят о типе ( р или п ) испытуемого полупроводника. [c.305]

При особо точных измерениях коэффициентов диффузии следует иметь в виду следующее обстоятельство. При определении границы р — я-перехода с помощью термозонда полученное значение х, как правило, несколько отличается от действительного значения, при котором концентрация носителей тока, обусловленных диффузией примесных атомов, в точности равна концентрации исходных носителей тока в образце. Такое различие обусловлено тем, что при наличии носителей двух знаков (что имеет место в переходной области) коэффициент термо-э.д.с. а в полупроводниках зависит не только от концентрации, но также от подвижностей и эффективных масс носителей тока [6,41]. Поскольку различие в эффективных массах мало сказывается на а (из-за логарифмической зависимости), то равенство нулю коэффициента термо-э.д.с. определяется условием я/1 = pfip, где я и р, и /Хр — концентрации и подвижности электронов и дырок соответственно. Поэтому для точного определения D величину d в уравнениях (8.19) и (8.21) следует умножить на отнощение подвижности вводимых носителей тока к подвижности основных носителей тока. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...