Результаты измерений при отсутствии стороннего поля

Этот способ защиты приемлем для сооружений, для которых выполняются следующие условия значения напряженности поля блуждающих токов в точках грунта, расположенных вдоль каждой из сторон сооружения, практически равны в каждый момент времени внутри области компенсации отсутствуют собственные источники блуждающих токов. В связи с этим возможность применения данного способа для конкретного сооружения определяется на основании измерений напряженности поля блуждающих токов (градиентов) у сооружения во время изыскательских работ, предшествующих проектированию. Величина напряженности поля блуждающих токов может считаться постоянной вдоль каждой стороны сооружения, если результаты измерения градиентов, выполненные вдоль каждой из сторон с разносом измерительных электродов, равным 1/10, и шагом, равным 1/5 длины соответствующей стороны, отличаются между собой не более чем на 10%. [c.202]

PrV-образов течения, полученных в соответствующие моменты времени с временной задержкой в О, Г, 2Т, ЗТ. Такое кратно-периодическое осреднение мгновенных полей скорости позволяет, как и в стационарном случае, существенно уменьшить случайную ошибку измерений, и, с другой стороны, оно практически полностью устраняет ошибку смещения, связанную с нестационарными изменениями структуры потока. На цв. рис. 6 демонстрируется сравнение полученных результатов с трехмерным нестационарным расчетом, метод которого детально описан в [Shen et al, 2001]. На рисунке показаны сечения 25 мгновенных трубок тока постоянного расхода с неравномерным шагом, как и на цв. рис. 5. Размер окна определяется координатами [-3R/A-, ЪК/А] в горизонтальном и [ii/8 1Н/Щ в вертикальном направлениях. Из приведенных сечений трубок тока видно перемещение области пузыревидного распада вихревой структуры в осевом направлении сверху вниз, причем размах колебаний существенно превосходит амплитуду колебаний визуализированной структуры течения (рис. 7.66). Кроме того, PIV-образы течения фиксируют существование замкнутого пузыря, в то время как он полностью отсутствует при визуализации. В момент времени t = Q пузырь находится в высшей точке своей траектории (у неподвижного дна) и растет, достигая своего максимального размера при t = Т/А. Затем он сносится основным потоком вниз к вращающейся крышке, одновременно уменьшаясь в размере вплоть до полного исчезновения. В момент времени t-T/2 пузырь находится в нижней точке своей траектории и еще отчетливо фиксируется. При i = ЗГ/4 пузырь визуально не наблюдается, но на его перемещение вверх указывает локальное расширение трубок тока у оси, отчетливо наблюдаемое в верхней части рисунков. Затем, достигнув крайнего верхнего положения, пузырь возникает вновь (момент времени i = 0) и начинает расти в размерах. Цикл повторяется снова. [c.471]

Некоторые из последних работ по термоэлектронному определению работы выхода вольфрама были проведены в СССР. Традиционные измерения ф плоскостей (110) и (100) с пересчетом наблюдаемого тока на ток при нулевом поле были произведены Сытой и др. [46]. В этом эксперименте, вместо того чтобы исследовать различные кристаллические плоскости одного монокристаллического образца, вырезались пластины с требуемой ориентацией поверхности из различных монокристаллов. К сожалению, описание экспериментальной установки недостаточно полное так, упоминается диафрагма между поверхностью кристалла и коллектором, но не говорится об ее функциях. Если задачи диафрагмы были те же, что и у третьего электрода в установке Лава и Дайера [41], использовавших метод Шелтона, то тогда вторичные электроны давали аналогичный вклад в полный ток. С другой стороны, полученные значения <р (110) = 5,30+0,06 эВ и ф (100) =4,66+0,06 эВ согласуются соответственно с результатами Хьюза и др. [40] и Брауна и др. [38]. Несмотря на указанное выше отсутствие полной информации, использованная Сытой и др. методика является адекватной и полученные ими значения следует признать правильными. [c.223]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...