Положение ограничивающей апертуры

Как уже отмечалось, асферические решетки и решетки о переменным шагом штрихов могут иметь значительно большую апертуру (до 1/10—-1/20), которая ограничивается ростом других типов аберраций — комы и кривизны поля. В п. 7.1.2 было показано, что эффективность эшелетта максимальна в положении блеска, т. е. при равенстве углов падения и дифракции по отношению к отражающей грани штриха. Нарезка вогнутых решеток обычно выполняется так, что угол наклона граней штрихов постоянен по отношению к хорде, стягивающей края решетки. При выполнении условия блеска для центра решетки оно нарушается для ее краев, поэтому эффективность дифракции от центра к краям заметно снижается (особенно для решеток о увеличенной апертурой) [24, 28, 77]. Для устранения этого дефекта и повышения полезной апертуры решетка по ширине разделяется на несколько участков, и в пределах каждого участка угол наклона граней при нарезке подстраивается под средний угол падения лучей. Такой прием широко используется, например, в УФ-области (Я < 250 нм), где среднюю эффективность сферической решетки в пределах апертуры около 1/16 удается увеличить в 1,1—1,7 раза [33]. Поскольку отражение от отдельных участков некогерентно, спектральное разрешение такой решетки определяется не полной шириной, а шириной отдельного участка. [c.269]

Расчет входных координат. В первых программах расчета оптических систем на ЭВМ конструктор вынужден был задавать входные координаты каждого луча либо на поверхности предмета, либо на поверхности зрачка, что требовало от него дополнительных вычислений. В современных программах входные координаты определяются автоматически по следующим данным (ограничиваемся случаем центрированных систем) 5, 8р, у — обобщенный передний отрезок, обобщенное положение зрачка и обобщенная величина предмета и А , Ау, р ., ру обобщенные апертуры и ка- [c.98]

Рассмотрим теперь (рис. V. ) пучок лучей, исходящих из точки предмета, расположенного на конечном расстоянии от оси (а если предмет на бесконечности, то рассмотрим точку на конечном угловом расстоянии от оси системы). Этот пучок в меридиональной плоскости ограничивается теми же крайними точками В н В входного зрачка, как и предыдущий пучок он имеет ту же апертуру, т. е. зрачок вндеи из любой точки плоскости предмета под тем же углом при этом, как это обычно делается прн расчетах в параксиальной области, пренебрегаем влиянием наклона пучка. Таким образом, все сечения световым пучком отдельных компонентов имеют одинаковые размеры независимо от положения светящейся точки в плоскости объекта. Например, пучок с центральным (главным) лучом АВС имеет диаметр сечения С1С1. равный диаметру сечения СС точно так же Е1Е1 = ЕЕ и т. д. Вместе с тем второй пучок смещен по отношению к первому. Величина этого смещения переменная нетрудно видеть, что это смещение [c.302]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...