Постоянный фазор и сумма случайных фазоров

Рис. 2.15. Плотность распределения Pq (0) суммы постоянного фазора н случайных фазоров [6]. Параметр k = sla.

Имеется сумма случайных фазоров, о которой говорилось в 9, п. А, с одним изменением, заключающимся в том, что фазы ф однородно распределены в интервале (—л/2, я/2). Найдите следующие величины г, сг и р .. Нарисуйте примерные контуры постоянной плотности распределения в комплексной плоскости. [c.62]

Г. Постоянный фазор и сумма случайных фазоров [c.56]

Рассмотрим далее статистические свойства суммы, состоящей из известного постоянного фазора и суммы случайных фазоров. 1т [c.56]

Рнс. 2.13. Сумма постоянного фазора и суммы случайных фазоров. [c.56]

Рнс. 2.14. Плотность распределения амплитуды А суммы, состоящей из постоянного фазора (длиной s) н суммы случайных фазоров (дисперсия [c.58]

Д. Большой постоянный фазор и малая сумма случайных фазоров [c.59]

Читатель, возможно, уже заметил сходство статистических свойств функции Л12(7 ) со статистическими свойствами суммы, состоящей из постоянного фазора и суммы случайных фазоров (гл. 2, 9 п. Г). Однако имеется существенная разница между данным случаем и рассмотренным в гл. 2, 9, п. Г. В рассматриваемом здесь случае действительная и мнимая части не равны друг другу, тогда как в предыдущем случае они равны. Поэтому, вообще говоря, статистические свойства величины и фазы функции Л12(7 ) не совпадают со статистическими свойствами случайных переменных Л и 9 в гл. 2, 9, п. Г. [c.251]

Статистические свойства суммы, состоящей из постоянного фазора и суммы случайных фазоров с различными дисперсиями вдоль действительной и мнимой осей, исследовались ранее в литературе [6.18]. Плотность распределения такой суммы оказывается зависящей от двух ключевых параметров — коэффициента асимметрии [c.251]

Как отмечалось выше, решения, полученные на основе бор-новского приближения, с одной стороны, и преобразования Рытова— с другой, приводят к разным плотностям распределения амплитуды Л возмущенной волны. Единственной случайной величиной, присутствующей в рещении, в обоих случаях является возмущение показателя прело.мления п. Выражение (8.4.42) дает полевое возмущение О как суперпозицию огро.миого числа незавпси.мых вкладов различных частей турбулентной среды. В соответствии с центральной предельной теоре.мой. мы вправе ожидать, что действительная и мнимая части величины 111 подчиняются гауссовскому, или нормальному, распределению. Предсказываемое распределение интенсивности полной волны зависит от дисперсий действительной и мнимой частей величины и1 и от их корреляции. Если эти дисперсии равны, а коэффициент корреляции равен нулю, то сум.ма величин Ыо и 11 будет равна сумме постоянного (неслучайного) фазора и кругового комплексного гауссовского фазора. Согласно результатам гл. 2, 9, п. Г, при этих условиях величииа Л= и [c.375]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...