Распределение интенсивности в дифракционной картине и в спектре

Световой пучок, соответствующий каждому максимуму, проходя через вторую решетку, распадается на новую совокупность световых пучков, дающих максимумы вдоль вертикальной линии. Полная картина спектра подобна изображенной на рис. 10.1. Цифры 0,0 0,1 1,1 1,2 и т. д. около пятнышек показывают порядок спектра в первой и второй решетках интенсивность их убывает по закону распределения интенсивности в дифракционных спектрах решетки. Нетрудно дать элементарную теорию дифракции на такой решетке. [c.225]

В приборе с дифракционной решеткой при работе в спектре т-го порядка вид аппаратного контура (при бесконечно узкой входной щели) определяется распределением интенсивности монохроматического дифрагировавшего света в окрестности главного максимума порядка т. При большом числе штрихов Л 1 максимумы очень узкие и поэтому в формуле (6.37) плавный сомножитель /i(0), описывающий распределение интенсивности в дифракционной картине от одного штриха, в пределах инструментального контура можно считать постоянным. Будем и здесь отсчитывать [c.317]

Результаты показаны на фиг. 35.9, а. Спектры четного порядка исчезают, и остаются только спектры порядков О, 1, 3. Распределение интенсивности на дифракционной картине всегда имеет место вдоль F2I, так как мы имеем дело с точечным источником и одномерным зрачком. [c.161]

Из изложенного видно, что при различных углах падения распределение иптенсивпости в дифракционной картине от всего эшелона лгожет сильно искажаться дифракционным множителем от одной ступеньки, что необходимо иметь в виду при измерении интенсивностей в исследуемых спектрах. [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...