Трехимпульсное фотонное эхо

Эту более простую систему уравнений можно применять вместо (15.26) при расчете наведенной поляризации и трехимпульсного фотонного эха, если этот расчет ведется в первом неисчезающем приближении по взаимодействию со светом. [c.208]

Рис. 6.6. Последовательность лазерных импульсов, приводящая к возникновению трехимпульсного фотонного эха

Рис. 6.7. Диафамма эволюции системы в процессе облучения образца тремя световыми импульсами и возникновение трехимпульсного фотонного эха

Рассмотрим трехимпульсное фотонное эхо в такой системе. В этом случае остается справедливой диаграмма на рис. 6.7 и уравнение (15.78), описывающее эволюцию вектора Блоха. Отличие возникает лишь в том, что продольная часть вектора Блоха имеет теперь три компоненты [c.220]

Трехимпульсное фотонное эхо. После облучения образца двумя короткими лазерными импульсами в нем возникает сигнал фотонного эха. Подождав некоторое время t , которое может превышать время Т2 на порядок или даже более, облучим образец третьим импульсом. Очевидно, что каждый лазерный импульс сопровождается свечением, создаваемым свободным распадом наведенной им поляризации. Возникнет ли дополнительный импульс фотонного эха Если руководствоваться формулами пре-дьщущего пункта, то при > Т2 дополнительный сигнал эха возникнуть не может. Тем не менее в опыте мы увидим дополнительный сигнал эха, который будет привязан к третьему возбуждающему импульсу (рис. 6.6). Такое фотонное эхо назьшается трехимпульсным, и его свойства несколько отличаются от свойств двухимпульсного эха. Если сигнал последнего содержит информацию только о фазовой релаксации, то сигнал трехим-пульсного эха содержит также информацию об энергетической релаксации. Рассмотрим новое фотонное эхо подробней. [c.217]

Сигнал трехимпульсного фотонного эха при произвольной длительности паузы В пункте 16.3 мы вычислили амплитуду сигнала стимулированного эха с помощью уравнений для бесконечномерной матрицы плотности, которые были упрощены с помощью приближения (16.45). Вьшеденная там формула (16.36) для дипольного момента молекулы в случае, когда Гтз = О и триплетный уровень не заселяется, упрощается и выглядит следующим образом [c.239]

Обсуждаются теоретические основы спектроскопии одиночных молекул. Проводится анализ достоинств и недостатков одно- и двухфотонных методов счета, применяемых в спектроскопии одиночного примесного центра. Представлены теоретические основы традиционных методов селективной спектроскопии примесных центров в полимерах и стеклах, таких как выжигание спектральных провалов и селективно возбуждг1емой флуоресценции. Излагается динамическая теория спектральной диффузии, обусловленной туннельными переходами в низкотемпературных полимерах и стеклах, а также теория сверхбыстрой фазовой релаксации примесных центров, проявляющейся в неэкспоненцигшьном двух- и трехимпульсном фемтосекундном фотонном эхе. Рассмотрены многочисленные примеры применения теоретических формул, выведенных в книге, для обработки конкретных экспериментальных данных, добытых методами селективной лазерной спектроскопии. [c.2]

Долгоживущее фотонное эхо. Если примесная молекула имеет триплетный уровень или подвержена фотохимическому превращению, то пауза между вторым и третьим импульсами может бьпъ на много порядков больше времени дефазировки Т2, но тем не менее сигнал трехимпульсного эха все же будет иметь величину, достаточную для его регистрации. Это означает, что сигнал эха появится спустя много времени после облучения образца парой лазерных импульсов. Такое трехимпульсное эхо называется долгоживущим. Рассмотрим этот тип эха подробней. [c.220]

Формулы для двухимпульсного фотонного эха получаются из формул для трехимпульсного эха совмещением второго и третьего импульсов во времени. В таком случае кз = кг. Учитьшая это равенство в формуле (15.99), приходим к выражению для дипольного момента, наводимого в образце двумя лазерными импульсами [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...