Решения безгранично продолжаемые

Всякое решение Т=Т (начальными условиями Т ((ро)=0> ГД6 То произвольно. Оно определено только в промежутке tpo ср оо. [c.29]

Продолжая исследование вопроса динамического развития трещин, Б. В. Костров (1966) нашел решение нестационарной задачи распространения трещины продольного сдвига в безграничном упругом теле, причем было вычислено распределение напряжений вне трещины при произвольном временном законе перемещения концов трещины. Здесь использовались методы, развитые в задачах о сверхзвуковом обтекании крыла конечного размаха. [c.390]

Решение. Задачу со свободной границей можно свести к задаче в безграничной среде, продолжив X (х) на область дг<0 нечетным образом. С учетом мнимых источников, излучающих в противофазе с действительными, пространственное распределение Р х) = (2в х)- ) X (х), где 0 —единичная "ступенька" Хевисайда, Далее совершим преобразование Фурье по времени и перейдем от (1.1.2) к одномерному уравнению Гельмгольца [c.312]

Можно показать также [3, 52], что поверхностные интегралы в ыведенных выше граничных интегральных уравнениях можно разделить на две части. Одна связана со скоростью Ср (Р-волны), а другая — со скоростью (S-волны). В безграничной среде Р- и -волны продолжают распространяться как Р- и S-волны, но на поверхности разрыва, например на поверхности раздела двух сред, происходит превращение мод, т. е. Р-волны превращаются в S-волны и наоборот. В некоторых практических приложениях можно использовать такое упрощенное разделение решений, но в общем случае разделение на Р- и S-волны не приносит пользы. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...