Условие эффективной генерации второй гармоники. Фазовый СИНХРОНИЗМ

Несколько ранних экспериментов [46-49] показали, что при распространении по волоконному световоду мощного импульса накачки на длине волны 1,06 мкм от Nd ИАГ-лазера с синхронизацией мод и модуляцией добротности происходит генерация второй гармоники и суммарной частоты вида со, -t- oj. Эффективность преобразования составляла около 0,1% как для суммарной частоты [49], так и для второй гармоники [52]. Такая высокая эффективность неожиданна для параметрических процессов второго порядка, поскольку восприимчивость второго порядка связана с нелинейным откликом электрических диполей, следовательно, близка к нулю в изотропных материалах, каким является плавленый кварц. Существует несколько нелинейностей высших порядков, которые могут создать эффективную для таких процессов наиболее важны среди них нелинейности на дранице сердцевины и оболочки и нелинейности, связанные с квадрупольным и магнитным моментами. Однако детальные расчеты показывают [53], что эти нелинейности могут дать увеличение эффективности преобразования максимум до 10 даже при условии фазового синхронизма. Видимо, более высокие эффективности параметрических процессов второго порядка связаны с другим механизмом. [c.309]

Генерация второй гармоники в нелинейных кристаллах используется для преобразования инфракрасного излучения мощных лазеров в видимое. Например, вторая гармоника лазера на иттрий-алюминие-вом гранате,, активированном неодимом, представляет собой зеленый свет, весьма удобный для разнообразных оптических исследований. При выполнении условия фазового синхронизма удается получить к.п.д. преобразования около 20—30%. Однако более эффективными оказались системы, в которых нелинейный кристалл помещается внутри лазерного резонатора. Как видно из (10.22), интенсивность второй гармоники пропорциональна квадрату интенсивности исходного излучения, которое внутри резонатора имеет значительно большую мощность, чем на выходе лазера. Зеркала [c.492]

В соответствии с (8.6) для эффективной генерации второй гармоники необходимо выполнение условия фазового синхронизма Ай = 0. Для этой цели можно воспользоваться явлением двулучепреломления в используемом нелинейно-оптическом кристалле. Показатель преломления /г (0, со) для необыкновенной волны, распространяющейся в одноосном двулучепреломляю-щем кристалле под углом 0 к оси кристалла, определяется выражением [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...