Диффракция звуковых волн звуковых волнах в воздухе

Однако в обоих случаях следует учитывать различие показателей преломления жидкости, в которой распространяется звуковая волна, и воздуха, в котором наблюдаются интерференционные явления. Из фиг. 279 легко видеть, что если /—расстояние между стенкой кюветы и серединой звукового пучка, а (1—расстояние от диффракционного спектра до центрального изображения щели, то при малых углах диффракции расстояние от экрана до середины звукового пучка А следует заменить расстоянием А =пА—1 п—1), где /г—показатель преломления жидкости. Здесь Л > Л при / Л А пА. Например, при Л = 100 см, 1=2 см и я=1,5 Л = 1,49Л ). [c.227]

Следует отметить также возможное появление кажущегося поглощения в газе, обусловленного диффракцией или, рассеянием звуковых волн на молекулах газа, что приводит к расширению звукового пучка. Соответствующие исследования в диапазоне частот 80—1000 кгц для звуковых пучков в воздухе, кислороде и углекислом газе, прошедших через узкую щель, были выполнены Моктаром и Скехата 13586, 3587] (см. также гл- П1, 2). Оказалось, что [c.329]

Прекрасные фотографии диффракции света на ультразвуковых волнах в воздухе при частоте 585 кгц получил Голлмик [722]. Он применил сильный источник света (ртутную лампу высокого давления HgB мощностью 500 вт) и, закрыв экраном центральное изображение щели, наблюдал спектры до 15-го порядка. Одна из его фотографий показана на фиг. 220 на оригинале заметны спектры еще более высоких порядков. Для измерения интенсивности линий спектра с правой стороны от главного максимума помещен ослабляющий клин. Глубина звукового поля, пересекаемого светом, составляла б см. [c.178]

В упоминавшихся до сих пор исследованиях, проведенных для проверки теории Рамана—Ната, диффракция света осуществлялась на звуковых волнах в жидкостях. Голлмик [722] первым измерил интенсивность света в диффракционных максимумах разных порядков при диффракции на звуковых волнах в воздухе (см. выше в этом пункте). При этом он не нашел совпадения с теорией ни для стоячих, ни для бегущих волн. Напротив, в обоих случаях наблюдалось равномерное спадание интенсивности света с увеличением порядкового числа соответствующего диффракционного спектра. Причину, вероятно, надо искать в слишком большой глубине (/=6 см) звукового поля. При большой глубине звукового поля не выполняется предположение о прямолинейном распространении света (см. ниже в этом пункте). [c.184]

Чтобы экспериментально воспроизвести теоретически рассчитанную диффракционную картину для определенного значения а, нужно вначале установить нижнее граничное значение для длины звуковой волны, которая не входит в формулу для а. Рассчитаем, например, значение ра для случая диффракции света на звуковых волнах в воздухе, рассмотренного Голлмиком (см. стр. 178). При Да1=10 мы получим для ра значение 6, что полностью объясняет упомянутое выше несовпадение теоретических и экспериментальных результатов. [c.187]

Селективное отражение имеет место также при диффракции на ультразвуке в воздухе это подтверждает приведенная на фиг. 219 фотография, полученная Корффом. Длина звуковой волны была равна 8-10 см, так что градиент коэффициента преломления был особенно велик. Теория такого отражения на ультразвуковых волнах также разрабатывалась Экстерманом и Вейг-лом [583]. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...