Движение броуновское равномерное

НИИ оси Ох. Броуновская частица представляет собой как бы большую молекулу среди малых молекул среды. Ее движение входит в общее тепловое движение системы частица — среда . В условиях, равновесия теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы равно пригодна как для молекул вещества среды, так и для броуновской частицы. Отсюда [c.187]

Частицы дисперсной фазы под действием кинетической энергии молекул дисперсной среды совершают интенсивное хаотическое молекулярно-тепловое (броуновское) движение. Крупные частицы размером 3...4 мкм при этом совершают колебания около некоторого своего центра - положения в пространстве. Более мелкие частицы колеблются сильнее, а наиболее мелкие коллоидные частицы беспорядочно перемещаются. Каждая из них обладает определенной кинетической энергией. В результате частицы примесей стремятся равномерно распределиться в дисперсной среде. Вместе с тем, на частицы дисперсной фазы [c.71]

Более общий метод вычисления флуктуаций плотности, применимый также к жидкостям и твердым телам, основан на теореме о равномерном распределении кинетической энергии па степеням свободы. Рассмотрим малую часть жидкости или газа, окруженную такой же жидкой или газообразной средой, температура которой Т поддерживается постоянной (термостатом). С целью упрощения и наглядности вычислений предположим, что эта малая часть жидкости или газа заключена в цилиндр с поршнем. Стенки цилиндра идеально проводят тепло, а поршень может ходить в нем без трения. Тогда наличие стенок цилиндра и поршня не будет препятствовать обмену энергией и выравниванию давлений между веществом в цилиндре и термостатом. Благодаря тепловому движению поршень будет совершать броуновское движение. К нему мы и применим теорему о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы. [c.594]

Так как возникновение кавитационного пузырька определяется не только строго детерминированной величиной звукового давления в данной точке, но и случайным наличием в этой точке кавитационного зародыша тех или иных размеров, то распределение пузырьков в кавитационной области является случайным. Вследствие наличия конвекции, броуновского движения и т. п., по-видимому, можно считать, что кавитационные зародыши распределены в отстоявшемся объеме жидкости в среднем равномерно. Однако из этого вовсе не следует, что распределение по объему кавитационных пузырьков тоже в среднем равномерно. Дело в том, что, как это было показано в работе [4], количество кавитационных пузырьков существенно превышает [c.224]

ДИФФУЗИЯ (от лат. diffusio — распространение, растекание), взаимное проникновение соприкасающихся в-в друг в друга вследствие теплового движения ч-ц в-ва. Д. происходит в направлении уменьшения концентрации в-ва и ведёт к его равномерному распределению по занимаемому объёму (к выравниванию хим. потенциала). Д. имеет место в газах, жидкостях и тв. телах, причём диффундировать могут как находящиеся в них ч-цы посторонних в-в, так и собственные 4-ны самодиффузия). Д. крупных ч-ц, взвешенных в газе или жидкости (напр., ч-ц дыма или суспензии), осуществляется благодаря их броуновскому движению. Ниже в статье рассматривается Д. молекул (или атомов). [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...