Лифшица — Косевича формула

Ледюка — Риги эффект 257 Лифшица — Косевича формула 34, 48, [c.670]

Таково принятое теперь название для уравнения (1.1) и для условия квантования, на котором оно основано вклад Лифшица зафиксирован тем, что общая формула для амплитуды осцилляций называется формулой Лифшица—Косевича (ЛК). (В советской литературе соотношение (1.1) называется соотношением Лифшица—Онзагера. — Прим. ред.) [c.34]

Теперь мы перейдем к систематическому изложению теории, приводящей к формуле Лифшица—Косевича (Л К) [266] для осциллирующей части свободной энергии системы невзаимодействующих квазичастиц, поведение которых описывается произвольной зависимостью энергии Е от волнового вектора к. Изложение будет вестись в следующем порядке. [c.48]

Обсуждение формулы Лифшица—Косевича для [c.97]

В разд. 6.3 при обсуждении влияния МВ на осцилляции одной частоты Р полностью игнорировалось то обстоятельство, что даже без МВ в спектре осцилляций присутствуют все гармоники с частотами гГ (будем называть их гармониками Лифшица — Косевича, или ЛК-гармониками, чтобы отличать их от гармоник, обязанных МВ). Пренебрежение ЛК-гармониками при рассмотрении осцилляций на пузе в благородных металлах вполне оправданно, так как в типичных условиях экспериментов они очень слабы. Однако часто это не так, и мы теперь обсудим влияние МВ на осцилляции, содержащие кроме основной частоты Р также все ЛК-гармоники. Задача состоит в том, чтобы решить уравнение, получающееся при подстановке в формулу (2.152) величины В вместо Я. Если записать В = В Ь и выбрать В так, чтобы значение P/BQ было целым, то модифицированная ЛК-формула (2.152) для оциллирующей намагниченности, параллельной полю, примет вид [c.374]

Эти результаты (за искл очением фактора Дингла) были впервые получены Лифшицем и Косевичем [265, 266], и мы будем часто ссылаться на них и на другие выведенные из них соотношения как ма формулу ЛК . Поверхности Ферми в общем случае имеют [c.97]

Приведенный вывод аналогичен выводу Лифшица и Косевича [266], но при упрощающем предположении Г = 0 полученный результат может служить хорошим приближением, если кТ < По существу то обычный способ вывода спинового парамагнетизма Паули, в котором не учитывается орбитальное квантование Ландау. Следует подчеркнуть, что это рассуждение, основанное на квазинепрерывности состояний, предполагаемой при записи формулы (П4.1), оправдывается только процедурой разделения различных вкладов в выражении (2.55), в котором учитывается орбитальное квантование. Одно из двух других слагаемых в формуле (2.55) отвечает постоянному диамагнетизму, как обсуждается ниже в разд. П4.2, и в нашем приближении не зависит от введения спина, а другое определяет осцилляторное поведение, амплитуда которого [c.574]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...