Нейтрино дираковское

Связь М. с нейтрино описывается членом лагранжиана (v ) =M - - э. с., где h — безразмерная константа, vj — оператор поля левого нейтрино (черта означает дираковское сопряжение, индекс с — зарядовое сопряжение, 3. с. — эрмитово-сопряжённый член). При испускании или поглощении М. нейтрино переходят в антинейтрино V, и наоборот. Взаимодействия М. сзаряж. пептонами и кварками сильно подавлены они возникают в высших порядках теории возмущений и (или) в результате смешивания М, с нейтральными Хиггса бозонами. Из-за аксиальной структуры связей М. обмен М. в веществе приводит, как можно показать, к потенциалу V r) с очень малой константой. М. может приобретать малую массу вследствие дополнит, взаимодействий, явно нарушающих лептонное число [2]. [c.28]

Л = ёуЛ 1 + Ys) V. + Py,(I + 7j) v,+ + где Li , — лагранжиан взаимодействия у,—слабый ток Уа—Дирака матрицы, е, ц, v—операторы соответствующих полей, черта означает дираковское сопряжение Gf = (1,16639 + 0,00002) 10 ГэВ —константа взаимодействия Ферми имеющая в системе единиц й=1, с — размерность обратной массы в квадрате Л." — соответственно векторный и аксиальный заряженные адронные токи (см. Аксиальный ток. Векторный ток. Заряженный ток). Данные по распадам, напр, ц -ье -I-v +v , и по нейтринным реакциям, напр. -f адроны, вполне описываются взаимодействием (I). Однако с точки зрения квантовой теории поля это взаимодействие принадлежит к классу перенормируемых (см. Перенормируемость), что приводит к возникновению неустранимых расходимостей в процессе вычисления высших поправок по возмущений теории. Неренормируемость теории проявляется также в росте сечений сг слабых процессов при высоких энергиях в низшем порядке теории возмущений где s— квадрат энергии в системе центра инерции. Введение заряж. векторного промежуточного массивного бозона IV с взаимодействием [c.591]

Потери заряженной дираковской частицы. Простейшее приложение общих формул п. 2, имеющее самостоятельный интерес и облегчающее переход к случаю нейтрино, относится к задаче о ПЭ заряженной частицы, где величина А совпадает с потенциалом, а (8) — с функцией Грина фотона в среде. В ковариантпой форме эта функция имеет вид — метрический тензор, — 4-скорость среды как целого) [c.222]

В этой теории Vt v. После открытия нарушения Р-четности в слабом взаимодействии стало ясно, что из четырех дираковских нейтринных состояний в природе реализуются только два — левое нейтрино v и правое антинейтрино у , а остальные два либо не реализуются совсем (если т = 0), либо стерильны относительно всех известных взаимодействий, включая слабое (если [c.149]

С ТОЧКИ зрения релятивистской квантовой теории фермионов значение так же допустимо, как и т =0 (в теории нет запрета на т О, аналогичного запрету, существующему для у-кванта). Однако следствия, к которым приводит предположение о т О, различны в разных вариантах теории. Теоретики говорят, что нейтрино может иметь дираковскую или майорановскую массу. [c.201]

К°- и АГ 2-мезоны 294 —Ks - я К° -мезоны 302 —слабые токи 357 Нейтрино и антинейтрино 146 —двухкомпонентное 153 —дираковское 149 —левое 149 —майорановское 149 —мюонное (v ) 180 [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...