Межзонные переходы и диэлектрическая проницаемость

В направлении оси л вне пластины поле экспоненциально затухает. Резонансы для осевых мод в полупроводниковых лазерах с номинальными плоскими и параллельными концевыми отражателями определяются выражением (3.2), в котором необходимо учесть диэлектрическую проницаемость, а также дисперсию полупроводника, поскольку генерация происходит близко к резонансу с наинизшим межзонным переходом. Интервал длин волн (ДА.) между осевыми модами равен [c.41]

Определить особенности Ван-Хова [35] для прямых межзонных переходов между этими зонами. Определить форму мнимой части диэлектрической проницаемости 8 около каждой из этих особенностей, предполагая, что переходы являются разрешенными. Схематически изобразить энергетический спектр. [c.89]

Рис. 15.21.1. Контур интегрирования, используемый для расчета вещественной части диэлектрической проницаемости в окрестности особенности Ван-Хова для прямых разрешенных межзонных переходов

См. также Блоховские электроны Приближение независимых электронов Приближение свободных электронов Электропроводность высокочастотная в модели Друде 130, 71 в полуклассической модели 1253 и диэлектрическая проницаемость 1390—393 Электропроводность высокочастотная и межзонные переходы 1254 квантовомеханический расчет 1253 [c.454]

Вероятно, вклад межзонных переходов в диэлектрическую проницаемость е1(со) будет выделен наиболее ясно, если разделить 6]. во всем рассматриваемом интервале частот на две части, одна из которых соответствует сво бодным электронам , а другая связана с межзон.чыми переходами. Такое разделение, выполненное в работе [41], показано для А и Си на фиг. 39 и фиг. 40. Видно, [c.279]

Влияние межзонных переходов в случае серебра приводит к понижению этой частоты до величины, несколько меньщей ш ( 3,9 эв). Так как в данной области частот, кроме того, выполняется неравенство е2 С1, то на этой частоте имеет место резкий максимум в спектре характеристических потерь энергии (см. фиг. 35). Здесь (вблизи со,) выполняются все критерии существования плазмонов е1<С1 и е2 С1. Тем не менее появление этого максимума трудно объяснимо в рамках теории свободных электронов . Фактически оно связано с больщим и резко возрастающим вкладом межзонных переходов в 61(0)) при со— со,-. Мы имеем здесь гибридный плазменный резонанс, связанный, по существу, с коллективным характером поведения как с -, так и х-электронов. Возможность существования такого резонанса зависит, в частности, от сил осцилляторов и от частот рассматриваемых межзонных переходов. Так, у меди межзонный переход с изменением энергии около 2,1 эз характеризуется большей силой осциллятора, нежели соответствующий переход у серебра с изменением энергии 3,9 эв. Однако этот переход происходит на более низкой частоте, когда диэлектрическая проницаемость все еще отрицательна и велика по модулю. В результате 61 (со) не обращается в нуль и гибридный резонанс в меди не наблюдается. [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...